)所示，從而反演出薄膜厚度和折射率。測(cè)試樣品為單層ITO膜，采用原子力顯微鏡標(biāo)定，厚度為120.1nm，實(shí)驗(yàn)存在5nm的膜厚測(cè)量誤差。其中，PBS的非理想和激光源輸出偏振態(tài)畸變會(huì)引入混頻非線性誤差，而NPBS也是一個(gè)重要的誤差源。了解更多詳情，請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：http://www.jiazhangclub.com/three-level-56.html相關(guān)文獻(xiàn)：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測(cè)量系統(tǒng)的多點(diǎn)定標(biāo)法[J].中國(guó)激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王東光,鄧元勇,張志勇,孫英姿.自校準(zhǔn)法測(cè)量波片相位延遲[J].中國(guó)激光,2012,39 ...

定標(biāo)結(jié)果采用反演的方式來(lái)估計(jì)儀器矩陣的準(zhǔn)確性，即通過(guò)測(cè)量各角度下的光強(qiáng)值，結(jié)合儀器矩陣反演出對(duì)應(yīng)角度的斯托克斯分量，將其與理論值進(jìn)行對(duì)比分析。測(cè)量方法為：將校準(zhǔn)單元中起偏器的方位角固定為0°，以10°為步長(zhǎng)，從0°到360°旋轉(zhuǎn)波片，由此產(chǎn)生37個(gè)不同的偏振態(tài)，同時(shí)用斯托克斯橢偏儀對(duì)上述的偏振態(tài)進(jìn)行測(cè)量得到I；然后用定標(biāo)得到的儀器矩陣X和I帶入式S=X-1I，求得波片對(duì)應(yīng)角度下4個(gè)斯托克斯分量的實(shí)驗(yàn)值。定義斯托克斯參數(shù)測(cè)量值與理論值之間的平均偏差為：式中：Sij為斯托克斯參數(shù)的測(cè)量值，S'ij為理論值。定義斯托克斯參數(shù)的總均方根(RMS)偏差為：圖2為中心波長(zhǎng)為532．4nm處3種方法 ...

射測(cè)量可用于反演環(huán)境參數(shù)，包括土壤濕度、海水鹽度、雪中液態(tài)水含量、雪密度、植被光學(xué)深度等。介紹了氣隙貼片陣列天線的設(shè)計(jì)和測(cè)試，并顯示可提供37°的3db全功率波束寬度。我們提出了射頻(RF)前端設(shè)計(jì)，它采用直接檢測(cè)架構(gòu)和平方律功率檢測(cè)器。使用兩個(gè)內(nèi)部參考校準(zhǔn)，包括在環(huán)境溫度下的匹配電阻源(RS)和主動(dòng)冷源(ACS)。射頻(RF)前端不需要溫度穩(wěn)定，因?yàn)橥ㄟ^(guò)天空測(cè)量表征ACS噪聲溫度。介紹了ACS的表征過(guò)程。在1 s積分時(shí)，輻射計(jì)的噪聲等效Δ (Δ)溫度(NEΔT)為~0.14 K。天線總溫度不確定度范圍為0.6 ~ 1.5 K。1.介紹星載L波段(1 – 2GHz)微波輻射計(jì)的現(xiàn)代時(shí)代始于歐洲 ...

模，使用數(shù)值反演法可以提取樣品的介電函數(shù)。圖1-17是用LRA橢偏儀數(shù)據(jù)分析的流程圖，可以看出橢偏儀數(shù)據(jù)提取與分析的步驟為：(1)建立適合的光學(xué)模型；(2)確定每一層的介電常數(shù)；(3)對(duì)橢偏譜譜(ψ，Δ)進(jìn)行擬合；(4)誤差計(jì)算。通過(guò)不斷重復(fù)以上四個(gè)步驟得到zui小誤差，然后進(jìn)行(5)光學(xué)常數(shù)和厚度的測(cè)定及(6)結(jié)果可靠性判斷。圖1-17橢偏光譜法數(shù)據(jù)分析程序流程圖表1-1中的全局誤差zui小化法(GEM)是Collins團(tuán)隊(duì)開發(fā)的數(shù)據(jù)分析方法，該方法使我們能夠同時(shí)確定樣品的介電函數(shù)和結(jié)構(gòu)。因此，當(dāng)樣品的介電函數(shù)未知時(shí)，GEM是一種相當(dāng)強(qiáng)大的分析方法。圖1-18展示了GEM的數(shù)據(jù)分析過(guò)程。圖1 ...

的相位變化，反演重力場(chǎng)的微小變化。重力儀采用了馬赫-曾德爾干涉儀的結(jié)構(gòu)，用物質(zhì)波替代了光波，具有更高的相位敏感度。通過(guò)拉曼脈沖序列（π/2-π-π/2）實(shí)現(xiàn)冷原子的相干操控，分別發(fā)生分束、反射和合束，實(shí)現(xiàn)物質(zhì)波干涉。圖1 拉曼光脈沖原子干涉儀原理示意圖下圖所示的是當(dāng)前應(yīng)用廣泛的自由下落式冷原子重力儀方案。2D MOT中得到的冷原子源被傳輸至3D MOT中，將原子進(jìn)一步冷卻至微開（μK）量級(jí)。隨著3D MOT磁場(chǎng)和冷卻激光的關(guān)閉，原子被釋放并在重力作用下自由下落。在下落的過(guò)程中，上方發(fā)射的拉曼脈沖序列，經(jīng)過(guò)原子的選態(tài)、干涉和探測(cè)后，從干涉條紋推算出重力加速度g的微小變化。圖2 冷原子重力儀示意圖 ...

的光譜信息來(lái)反演重構(gòu)超短激光脈沖的包絡(luò)及相位）。此處，我們僅針對(duì)頻域測(cè)量介紹我們昊量可以提供的超短激光脈沖測(cè)量設(shè)備：1、經(jīng)典基石：自相關(guān)儀——超短脈沖測(cè)量的“守門員”；2、黃金標(biāo)準(zhǔn)：FROG超短脈沖測(cè)量?jī)x——相位解析的顛覆者；3、新銳力量：d-scan色散掃描技術(shù)——超寬譜測(cè)量的利刃；一、經(jīng)典基石：自相關(guān)儀——超短脈沖測(cè)量的“守門員”自相關(guān)儀作為超短脈沖測(cè)量的傳統(tǒng)工具，就是將時(shí)間的測(cè)量轉(zhuǎn)化為空間的測(cè)量，基本原理就是先把入射光束分為兩束，讓其中一束通過(guò)一個(gè)延遲線產(chǎn)生時(shí)間延遲，然后再把這兩束光合并，并借助倍頻晶體或者有雙光子吸收效應(yīng)的發(fā)光介質(zhì)產(chǎn)生二階非線性效應(yīng)，通過(guò)均勻的改變相對(duì)延遲，即可得到強(qiáng)度 ...

驗(yàn)數(shù)據(jù)，還可反演出各納米線的量子效率，進(jìn)而重構(gòu)入射光子數(shù)分布S(m)，為量子態(tài)測(cè)量提供了可靠工具。圖3n個(gè)光子探測(cè)的概率與入射平均光子數(shù)的關(guān)系五、從實(shí)驗(yàn)室走向產(chǎn)業(yè)化通過(guò)優(yōu)化光學(xué)結(jié)構(gòu)，效率現(xiàn)已突破90%。此外，通過(guò)電流讀出架構(gòu)替代電壓讀出，可進(jìn)一步降低暗電流的影響，支持更多并行納米線，實(shí)現(xiàn)8-16個(gè)光子數(shù)分辨能力。同時(shí)探測(cè)波段可在300 nm-3400nm范圍內(nèi)任選中心波段進(jìn)行制作。PNR-SSPD的出現(xiàn)，不僅為量子光學(xué)實(shí)驗(yàn)提供了替代傳統(tǒng)符合測(cè)量的高性能工具，更在激光雷達(dá)、深空通信、生物光子學(xué)等領(lǐng)域展現(xiàn)出廣闊前景。其高速度、高靈敏度、低噪聲的特性，推動(dòng)單光子探測(cè)技術(shù)從“有無(wú)”時(shí)代邁向“多少”時(shí)代 ...

來(lái)識(shí)別地物和反演地表參數(shù)如溫度、濕度和熱慣量等。隨著無(wú)人機(jī)技術(shù)的飛速發(fā)展，無(wú)人機(jī)熱紅外遙感逐漸成為熱紅外遙感里面的新興熱點(diǎn)。昊量光電提供各種手持式、在線式、無(wú)人機(jī)搭載型熱紅外相機(jī)。 ...