像差校正的常用方法初級(jí)像差理論求解初始結(jié)構(gòu)參數(shù)的方法，較多只能滿足初級(jí)像差的要求，并且隨著系統(tǒng)中各組元光焦度的分配、玻璃的選取和對(duì)某些參數(shù)的選擇的不同，滿足初級(jí)像差的解會(huì)是很多的。而其中往往只有少數(shù)的解有實(shí)用意義。這就需要進(jìn)行全面、系統(tǒng)的計(jì)算、分析、歸納，以求得較好的初始解。一個(gè)好的初始解,應(yīng)該是像差分布合理、透鏡彎曲恰當(dāng)，特別是高ji像差不能很大。要獲得這樣的解，并非易事。校正了初級(jí)像差的解并不是直接能夠應(yīng)用的解。特別是當(dāng)系統(tǒng)比較復(fù)雜、相對(duì)孔徑和視場(chǎng)都較大時(shí)，初始解與Z后的結(jié)果之間，差別就會(huì)更大。這表明，從一個(gè)初始解到成為一個(gè)可實(shí)用的解，尚需進(jìn)行大量的像差校正和平衡工作。由于光學(xué)系統(tǒng)的種類(lèi)很 ...

度折率透鏡的像差校正原理，下一篇?jiǎng)t會(huì)從公式和理論方面更加詳細(xì)地介紹梯度折射率介質(zhì)。一、梯度折射率介質(zhì)按照其折射率的變化規(guī)律可以分成以下四種形式：1. 徑向梯度折射率這種材料中，各點(diǎn)的折射率是該點(diǎn)到光軸的徑向距離的函數(shù)。因此，其等折射率面是以光軸為軸線的圓柱面。長(zhǎng)而細(xì)者稱(chēng)自聚焦纖維，短而相者叫做伍德透鏡。由于折射率從透鏡中心到邊緣呈徑向變化，用這種材料制成的垂直于軸線的平行平板具有透鏡的作用。當(dāng)折射率梯度有細(xì)微變化時(shí)透鏡的聚焦性能就會(huì)有明顯的變化。用徑向梯度折射率介質(zhì)制成的球面透鏡具有非球面的作用。2. 軸向梯度折射率這種材科的折射率變化方向與光軸方向相同。因此，其等折射率面是垂直于光軸的平面。 ...

像差曲線和對(duì)像差校正狀況作出全面評(píng)價(jià)。90年代至今，隨著集成電路技術(shù)的突飛猛進(jìn)，,計(jì)算機(jī)硬件條件發(fā)展非常迅速，因此現(xiàn)代光學(xué)設(shè)計(jì)軟件已不再局限于幾何像差和簡(jiǎn)單的少量波像差,而是通過(guò)密集取樣光線追跡來(lái)評(píng)價(jià)光學(xué)系統(tǒng)的質(zhì)量,包括幾何像差、波面、光學(xué)傳遞西數(shù)在內(nèi)的各種評(píng)價(jià)指標(biāo)都可以迅速獲得。無(wú)論使用什么樣的光學(xué)設(shè)計(jì)軟件，在設(shè)計(jì)光學(xué)系統(tǒng)時(shí),要得到像差獲得最佳校正的良好設(shè)計(jì)結(jié)果，都必須對(duì)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)參數(shù)反復(fù)修改。光學(xué)自動(dòng)設(shè)計(jì)軟件的應(yīng)用只是加快了這一修改進(jìn)程，但不可能跨越它。同時(shí)，軟件作為一種工具是要由人來(lái)使用的，自動(dòng)設(shè)計(jì)過(guò)程中人的干預(yù)仍然不可避免，并且在多數(shù)情況下還起決定性的作用。由于一般的光學(xué)系統(tǒng)，當(dāng)其結(jié)構(gòu) ...

能也無(wú)必要把像差校正到完全理想的程度，因此需要選擇像差的較佳校正方案，也需要確定校正到怎樣的程度才能滿足使用要求，即確定像差容限。這兩方面都屬于光學(xué)系統(tǒng)質(zhì)量評(píng)價(jià)問(wèn)題，它對(duì)光學(xué)設(shè)計(jì)者具有重大指導(dǎo)意義。任何物體可以分解為點(diǎn)，也可以分解為頻率譜，兩種不同的分解方法構(gòu)成兩類(lèi)評(píng)價(jià)光學(xué)系統(tǒng)的方法。第①類(lèi)，以光能量的空間分布狀況作為質(zhì)量評(píng)價(jià)的依據(jù)物點(diǎn)經(jīng)過(guò)成像系統(tǒng)形成的衍射圖樣中，光能主要集中在艾里斑中，而像差的存在使衍射光斑的能量比無(wú)像差時(shí)更為分散。屬于這一類(lèi)的像質(zhì)評(píng)價(jià)方法有斯特列爾判斷、瑞利判斷和分辨率。像差系統(tǒng)，通常用幾何光線的密集程度來(lái)表示，與此對(duì)應(yīng)的評(píng)價(jià)方法有點(diǎn)列圖。1，斯特列爾判斷Strehl 強(qiáng) ...

和光學(xué)系統(tǒng)的像差校正。圖2Z近的投影顯示技術(shù)涉及基于微電子機(jī)械系統(tǒng)(MEMS)的完全不同的光調(diào)制方法。比較成功的MEMS顯示技術(shù)是數(shù)字微鏡器件(DMD)。這些設(shè)備利用微型鏡子陣列(像素單位)，其反射方向可以通過(guò)電子方式單獨(dú)控制?，F(xiàn)代數(shù)字投影機(jī)利用DMD技術(shù)，通過(guò)快速切換DMD模式生成視頻幀，DMD模式提供光振幅的空間調(diào)制，形成單獨(dú)的彩色通道圖像(按順序生成不同的顏色)。用DMD進(jìn)行振幅調(diào)制已被用于光學(xué)領(lǐng)域的各種應(yīng)用，從單像素壓縮傳感相機(jī)和空間編碼熒光光譜成像，到它們作為計(jì)算機(jī)控制的反射孔的使用許多光學(xué)應(yīng)用集中在亮場(chǎng)和熒光顯微鏡上，其中DMD可以以圖1b,d,f所示的理想方式修改光場(chǎng)，以提高測(cè)量 ...

SLM應(yīng)用于激光掃描顯微系統(tǒng)中的優(yōu)勢(shì)激光掃描顯微鏡，如共聚焦或雙光子熒光，通過(guò)使生物組織在生理?xiàng)l件下的高分辨率成像成為可能，已經(jīng)徹底改變了生命科學(xué)。激光掃描通常是用一對(duì)振鏡或聲光調(diào)制器來(lái)完成的。在這些掃描模式中，通過(guò)以光柵方式逐點(diǎn)逐行移動(dòng)激光束來(lái)重建圖像。這種方法的缺點(diǎn)是時(shí)域分辨率受到掃描器有限響應(yīng)時(shí)間的限制。即使有可能提高設(shè)備的掃描速度，也會(huì)出現(xiàn)一個(gè)更基本的限制。為了以更短的每像素停留時(shí)間(即光束停留在樣品中某一點(diǎn)并從該點(diǎn)收集光信號(hào)的時(shí)間)來(lái)維持足夠的熒光信號(hào)，通常需要增加激光強(qiáng)度。然而信號(hào)采集的速率受到存在的發(fā)色團(tuán)分子的數(shù)量和它們被激發(fā)的頻率的限制。因此即使在完全沒(méi)有光損傷的情況下，激發(fā)強(qiáng) ...

系統(tǒng)不可能把像差校正得盡善盡美。那么多大的像差能被認(rèn)為是允許的？這是一個(gè)很重要的問(wèn)題，也是一個(gè)甚為復(fù)雜、并且還不能認(rèn)為已被解決了的問(wèn)題。原因是光學(xué)系統(tǒng)的像差容限不僅與像質(zhì)評(píng)價(jià)方法有關(guān)，還隨系統(tǒng)的使用條件、使用要求和接收器性能等的不同而不同，而諸多像質(zhì)評(píng)價(jià)方法之間雖然有直接或間接的聯(lián)系，但它們各自有其局限性，不能用任一種方法來(lái)評(píng)價(jià)各種光學(xué)系統(tǒng)。而且有些方法數(shù)學(xué)推演繁復(fù)，計(jì)算困難，實(shí)際上也很難從像質(zhì)判據(jù)直接得出像差容限。由于波像差與幾何像差之間有著較為方便和直接的聯(lián)系，因此，以最大波像差為評(píng)價(jià)依據(jù)的瑞利判斷是一種方便而實(shí)用的像質(zhì)評(píng)價(jià)方法。利用它可由波像差的允許值得出幾何像差的容限。但它只適用于評(píng)價(jià) ...

。此時(shí)宜采用像差校正狀況更為有利的雙反遠(yuǎn)距型，它可以負(fù)擔(dān)更大的孔徑與視場(chǎng)。另一類(lèi)傅氏變換透鏡是單組元對(duì)稱(chēng)或非對(duì)稱(chēng)型，如下圖4所示。盡管變量較少，但仍然足以在較小孔徑和視場(chǎng)下滿足全部像質(zhì)要求，而且有利于改善雙遠(yuǎn)距型工作距離太短和相干噪聲嚴(yán)重等缺點(diǎn)。圖4傅里葉變換透鏡的焦距約為300-1000mm，相對(duì)孔徑為1/10-1/17，除特殊情況外，多屬小孔徑、小視場(chǎng)系統(tǒng)，可以用初級(jí)像差理論有P、W方法求初始結(jié)構(gòu)參數(shù)，然后進(jìn)行修改。相關(guān)文獻(xiàn)：《幾何光學(xué) 像差 光學(xué)設(shè)計(jì)》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專(zhuān)業(yè)代理商，產(chǎn)品包 ...

的單色光，在像差校正良好的情況下，顯微鏡的分辨率完全曲物鏡的數(shù)值孔徑?jīng)Q定。數(shù)值孔徑越大，分辨率越高。當(dāng)物方介質(zhì)為空氣時(shí)，物鏡較大的數(shù)值孔徑為 1，一般只有 0.9 左右。而在物體和物鏡之間接以高折射率液體（如n=1.5~1.7的油）時(shí)，數(shù)值孔徑可達(dá)1.5~1.6。這種在物體和物鏡之間很b 高折射率油的物鏡稱(chēng)為浸液物鏡。(2) 顯微物鏡的放大率β在圖像轉(zhuǎn)換系統(tǒng)中，為了充分利用物鏡的分辨率，使已被物鏡分辨開(kāi)的細(xì)節(jié)也能被光電成像是件分辨，則顯微鏡要有足夠大的放大率。設(shè)光電成像器件的線分辨率為 δ'，在斜照明條件下，顯微物鏡垂軸放大率 β 的大小應(yīng)滿足下式：由此可見(jiàn)，對(duì)一定波長(zhǎng)的光，當(dāng)光電成像 ...

]用于額外的像差校正。圖6所示。使用(a)標(biāo)準(zhǔn)裝置和(b)單發(fā)裝置對(duì)HCF壓縮器系統(tǒng)進(jìn)行跡線測(cè)量，結(jié)果分別見(jiàn)(d)和(e)。(c)兩種方法反演到的脈沖強(qiáng)度分布圖，其中顯示了FWHM持續(xù)時(shí)間。(f)測(cè)得的光譜和反演到的光譜相位。藍(lán)線是通過(guò)掃描d-scan獲得的，而紅線對(duì)應(yīng)于單發(fā)測(cè)量(siscan)。圖6顯示了對(duì)少周期脈沖進(jìn)行表征的結(jié)果。通過(guò)掃描(圖6(a))和單發(fā)(圖6(b))實(shí)現(xiàn)獲得的d-scan跡線是很一致的，正如反演到的脈沖持續(xù)時(shí)間分別為3.4 fs和3.7 fs所證實(shí)的那樣。兩個(gè)實(shí)驗(yàn)都顯示出跡線的輕微傾斜，表明有少量未補(bǔ)償?shù)娜A色散，這也是反演強(qiáng)度分布圖中的預(yù)脈沖的特征(圖6(c))。掃 ...