波像差系列（三）-軸外點的波像差及其與垂軸像差的關(guān)系軸外點光束經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后，一般已失去軸對稱性質(zhì)。因此不能像軸上點那樣，僅用一個量來描述其像差。通常用光線的垂軸像差的子午分量和弧矢分量來描述，相應(yīng)地,軸外點的波像差也將表示成與這兩個分量之間的關(guān)系。分別以出瞳中心o’和理想像面中心為原點,作瞳面坐標和像面坐標如上圖所示。為軸外點B的實際波面，為以理想像點為中心所作的在出瞳中心o’處與實際波面相切或相交的理想?yún)⒖记蛎?。任取一條光線，與波面,和高斯像面分別相交于和B'點,其坐標分別為光線的方向余弦為cosα，cosβ，cosγ。顯然，則在三個坐標軸上的投影可以寫成：微分這些式子，并將第①式乘 ...

點不同。是由軸外點寬光束的主光線與球面對稱軸不重合，而由折射球面的球差引起的。四、慧差的種類慧差的種類很多，分類方法不一，在彗形亮斑的朝向上可分為外向慧差和內(nèi)向慧差兩種；在產(chǎn)生方式上可分為初級慧差和高級慧差兩種。五、消除慧形像差的方法1.設(shè)計光學(xué)系統(tǒng)時，使用不同曲率的透鏡的組合來加以矯正慧差2.縮小光圈如果鏡片是用作相機的鏡頭，存在慧差的攝影鏡頭，將嚴重影響成像的清晰度。我們在拍攝時也可以適當(dāng)采用較小的光圈（孔徑）來減少慧差對成像的影響。3.入瞳位置設(shè)置在球心處光闌移動對球差沒影響，但對像散和慧差有影響，但當(dāng)球差為零時，慧差與光闌的位置無關(guān)。使用光束分析儀可以在成像位置觀察到光斑的形狀，觀察其 ...

ray)；軸外點和球心的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶下邊緣的光線稱某孔徑帶的下光線；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶前邊緣的光線稱某孔徑帶的前光線；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶后邊緣的光線稱某孔徑帶的后光線。二、軸外像差概述如下圖中B為物平面上一遠離光軸的點，它總可認為在輔軸上。B0’是B點的高斯像，B’是B點的近軸像，由于像面彎曲，它并不與B0’重合。對輔軸而言,B點僅產(chǎn)生球差，但因 B點的成像光束中,各光線相對于輔軸有不同的高度,球差不同，使折射光束失去對主光線的對稱性，造成聚焦 ...

了軸上點A和軸外點B的成像光束經(jīng)過系統(tǒng)的情況，我們可以看出，入瞳決定了物點成像光束的最大孔徑，是物面各點成像光束的公共入口。同理，孔闌Q被其后面的鏡組在系統(tǒng)像空間中所成的像P_1^' P^' P_2^',也是所有光孔在像空間的像中對軸上點的像A^'張角最小的一個。這個像稱為光學(xué)系統(tǒng)的出射光瞳，簡稱出瞳。出瞳是物面上各點的成像光束自系統(tǒng)出射時的公共出口，并且時入瞳經(jīng)整個系統(tǒng)所成的像。軸上物點發(fā)出的過入瞳邊緣的光線與光軸的夾角U稱為物方孔徑角；由出瞳邊緣射至軸上物點的光線與光軸U^'稱為像方孔徑角。過入瞳中心的光線稱為主光線，由于共軛關(guān)系，主光線也通過孔闌和 ...

之無限靠近的軸外點也只有球差，并且對應(yīng)孔徑角球差相等，二者具有相同的光束結(jié)構(gòu)，如下圖所示。這時所要滿足的條件稱等暈條件(aplanatic condition)。即若OSC=0,表示系統(tǒng)滿足等暈條件,OSC 稱為正弦差。當(dāng)軸上點由于球差而不完善成像時，滿足此條件可使垂軸小面積等暈成像。從以上公式可見,為計算正弦差以判斷近軸點的像質(zhì)，只需利用軸上點的光線計算結(jié)果,外加一條第二近軸光線的計算即可達到目的。為使正弦差的公式表示得更明確、簡潔和便于計算，將l'=L-δL'代入，并且一般總?cè)=sinU，忽略高次小量(即取sin U'=u'和L’=l后，上述公式可化為當(dāng)物 ...

等暈條件時,軸外點成像將會產(chǎn)生彗差(coma）。由之前的像差概述技術(shù)文章中可知，彗差是一種描述軸外點光束關(guān)于主光線失對稱的像差,應(yīng)分別對子午光束和孤矢光束求取。對于單個球面,彗差一方面是球差引起的,球差越大,彗差也會越大；另一方面,折射球面產(chǎn)生的彗差還與光闌位置、即主光線的入射角ip有關(guān)。如果光闌位于球心，相當(dāng)于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產(chǎn)生彗差。實際上,光學(xué)系統(tǒng)的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示 ...

在一起討論。軸外點發(fā)出的光束,其主光線不與光學(xué)系統(tǒng)各個表面的對稱軸重合,使出射光束失去對稱。之前一張講過的的彗差,只是表征光束失對稱的一種像差，并且是對寬光束而言的。除此以外,還有一種描述光束失對稱的像差。隨著視場的增大,遠離光軸的物點，即使在沿主光線周圍的細光束范圍內(nèi),也會明顯地表現(xiàn)出失對稱性質(zhì)。與此細光束對應(yīng)的波面也非旋轉(zhuǎn)對稱，而是在不同方向上有不同的曲率。數(shù)學(xué)上可以證明，一個微小的非軸對稱曲面元，其曲率是隨方向的變化而漸變的,但存在二條曲率分別為最大和最小的相互垂直的主截線。在光學(xué)系統(tǒng)中，這二條主截線正好與子午方向和孤矢方向相對應(yīng)。這樣,使得子午細光束和弧矢細光束，雖因很細而能各自會聚于 ...

軸平面上近軸軸外點或大孔徑小視場系統(tǒng)的軸外點,只要根據(jù)軸上點光線的追跡結(jié)果，就能通過計算正弦差值來判知其 像質(zhì)。遠離光軸的點會產(chǎn)生所有像差,因此需對軸外點進行全部像差的計算。這種計算至少應(yīng)對邊緣視場和 0.707視場點進行，每點的孔徑取值與軸上點相同。對于絕大多數(shù)能以二級像差表征高級像差的光學(xué)系統(tǒng)，以上計算已足夠。對于那些不能忽略高級像差的系統(tǒng)，計算的光線數(shù)應(yīng)該有所增加。 一般計算六個視場點，取值為 Kw = -1，-0.85，-0.707，-0.5，-0.3和0。上世紀80 年代以前計算機軟、硬件條件還比較差,設(shè)計條件十分有限，編制軟件時也必須考忠到計算機內(nèi)存容量、計算時間等限制,一般除Kw ...

軸點的像差與軸外點的像差不要有太大的差別，使整個視場內(nèi)的像質(zhì)比較均勻，至少應(yīng)使0.7視場范圃內(nèi)的像質(zhì)比較均勻。為確保0.7視場內(nèi)有較好的質(zhì)量，必要時寧愿放棄全視場的像質(zhì)，讓它有更大的像差。因為在 0.7視場以外以非成像的主要區(qū)域,當(dāng)畫幅為矩形時（如照相底片），此區(qū)域僅是像面一角，其像質(zhì)的相對重要性可以較低些。四、挑選對像差變化靈敏、像差貢獻較大的表面改變其半徑。當(dāng)系統(tǒng)中有多個這樣的面時，應(yīng)挑選其中既能改好所要改的那種像差，又能兼顧其他像差的面來進行修改。在像差校正的Z后階段尚需對某一、二種像差作微量修改時，作單面修改也是能奏效的。五、若要求單色像差有較大變化而保持色差不變,可對某個透鏡或透鏡組 ...

波像差系列（二）-軸上點的波像差及其與球差的關(guān)系對于軸對稱光學(xué)系統(tǒng),軸上點發(fā)出的球面波經(jīng)系統(tǒng)以后，只是由于唯一的球差，使出射波面變形而偏離于球面。由于軸上點波面是軸對稱的，其波像差只需從波面與子午平面相截的截線上，取光軸以上的一方來考察即可。如下圖所示,是波面的對稱軸(即系統(tǒng)的光軸），是系統(tǒng)的出瞳中心,實際波面上任意一點的法線交光軸于點。任取一參考點，例如以高斯像點 A’為中心，作一在點相切于實際波面的參考球面它就是理想波面。顯然就是孔徑角為U'時的球差。光線交理想波面于M,則就是波面像差，簡稱波像差。可見,波像差就是實際波面與理想波面之間的光程差,用W表示。規(guī)定實際波面在理想波面之后 ...