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1560nm脈寬、重頻、單脈沖能量可調(diào)光纖飛秒激光器
緊湊型DPSS皮秒激光器
亞納秒激光器（1-4mJ）
Q-SPARK 亞納秒激光器（10mJ, 100Hz）
高功率亞納秒激光器（50W）
TLS波長帶寬可調(diào)諧激光器
鎖模激光器的被動鎖模被動鎖模技術(shù)不需要激光器外部的信號（例如調(diào)制器的驅(qū)動信號）來產(chǎn)生脈沖。相反，他們使用腔中的光來引起某些腔內(nèi)元素的變化，然后它本身會產(chǎn)生腔內(nèi)光的變化。實現(xiàn)此目的的常用裝置是可飽和吸收體。可飽和吸收體是一種光學(xué)器件，它表現(xiàn)出與強(qiáng)度相關(guān)的透射，這意味著該器件的行為取決于通過它的光的強(qiáng)度。對于被動鎖模，理想情況下，可飽和吸收體選擇性地吸收低強(qiáng)度光，但透射足夠高強(qiáng)度的光。當(dāng)放置在激光腔中時，可飽和吸收體會衰減低強(qiáng)度的連續(xù)光。然而，由于非鎖模激光器所經(jīng)歷的有點隨機(jī)的強(qiáng)度波動，任何隨機(jī)的、強(qiáng)烈的尖峰都會優(yōu)先通過可飽和吸收體傳輸。隨著腔體中的光振蕩，這個過程重復(fù)，導(dǎo)致高強(qiáng)度尖峰的選擇性放大 ...
多年里，對于被動鎖模的建立機(jī)制，有許許多多的理論和實驗上的探索。在出現(xiàn)時間拉升技術(shù)之前，瞬態(tài)現(xiàn)象只能通過示波器來觀察，但是示波器無法解析出瞬態(tài)的建立過程。進(jìn)來隨著時間拉伸技術(shù)的出現(xiàn)，瞬態(tài)光譜和時域動態(tài)都可以被觀察到了。使用時間拉伸技術(shù)觀察被動鎖模光纖激光器中孤子的產(chǎn)生，需要抑制環(huán)境擾動，例如腔內(nèi)偏振變化，還有泵浦功率浮動。這些會讓激光產(chǎn)生額外的不穩(wěn)定態(tài)，例如調(diào)Q激發(fā)。為了揭示真正的孤子建立過程，必須盡可能地抑制環(huán)境擾動。然而目前無法完全抑制擾動。因此在文章中將會圍繞孤子分子展開討論，而不是孤子本身。在實驗中，使用了多種方法抑制環(huán)境擾動，比如碳納米管偏振強(qiáng)度飽和吸收體（Carbon NanoTu ...
且裝配簡單。被動鎖模可通過激光束被一個高反射率曲面鏡M4(r=1000mm, Layertec)聚焦到作為末端反射鏡的半導(dǎo)體可飽和吸收鏡上（SESAM, SAM-1040-2-25.4g; Batop GmbH, Jena, Germany，半導(dǎo)體可飽和吸收鏡的調(diào)制深度（或非線性反射率的最大變化率）是1.2%）實現(xiàn)。生成超短脈沖序列通常更傾向于被動鎖模技術(shù)，因為被動鎖模比主動鎖模更容易集成進(jìn)激光諧振腔。半導(dǎo)體可飽和吸收鏡由位于GaAs 等半導(dǎo)體晶片上的布拉格反射鏡組成，并被吸收層覆蓋。脈沖由連續(xù)波激光中支持的多種激光模式的鎖相產(chǎn)生。吸收層在高強(qiáng)度下飽和（即，多個激光模式在吸收層同相），因此優(yōu)先 ...
光發(fā)明之后，被動鎖模技術(shù)的引入產(chǎn)生了持續(xù)時間在皮秒-秒范圍內(nèi)的光脈沖[1,2]。Ti:Sapphire作為激光活性材料的發(fā)現(xiàn)是在八十年代中期[3]，以及啁啾脈沖放大(CPA)[4]和克爾透鏡鎖模[5]導(dǎo)致了該技術(shù)的快速商業(yè)化和傳播。非線性后壓縮技術(shù)[6-8]為可見光和近紅外光譜區(qū)域的脈沖提供了低至幾fs的脈沖。在這種情況下，脈沖包絡(luò)線只包含少量的電場振蕩，從而產(chǎn)生各種令人興奮的物理現(xiàn)象[9,10]。這種超短脈沖可以通過高階處理產(chǎn)生更短的波形諧波產(chǎn)生[11,12]，它進(jìn)一步將可實現(xiàn)的脈沖寬度降低到阿秒范圍[13-15]，使實驗研究具有前所未有的時間分辨率。超短激光脈沖的許多應(yīng)用需要精確的表征，即 ...
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