是由于材料的受激輻射產(chǎn)生的電子躍遷吸收帶，通過(guò)分析本征吸收的吸收帶我們可以從中挑選處合適的低損耗的窗口區(qū)，從而提高信號(hào)的傳輸效率。（2）非本征吸收損耗即雜質(zhì)吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工藝的不完善引入的了新的雜質(zhì)導(dǎo)致雜質(zhì)的吸收損耗。其中對(duì)非本征吸收影響比較大有兩種：1. 過(guò)渡金屬離子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，這些過(guò)渡金屬離子在0.6um-1.6um波段范圍內(nèi)光吸收能力較強(qiáng)，光纖制造過(guò)程中，過(guò)渡金屬離子的數(shù)量應(yīng)減少到十億分之一以下，這樣可以將損耗控制1dB/km以下。2. 氫氧根離子（OH-），水分子中解析出來(lái)的OH-振動(dòng)吸收導(dǎo)致信號(hào)衰減并呈現(xiàn) ...

摻鉺光纖產(chǎn)生受激輻射。當(dāng)用一高功率的泵浦光 λ 注入摻鉺光纖時(shí)，將鉺離子從低能級(jí)的基態(tài)E1激發(fā)到高能級(jí)E3上。Er3+在高能級(jí)上的壽命很短，很快即以無(wú)輻射躍遷的形式衰減到亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)E2 上。由于Er3+ 在能級(jí)E2 上壽命較長(zhǎng)，在其上的粒子數(shù)聚集越來(lái)越多，從而在能級(jí)E2和E1之間形成粒子數(shù)的反轉(zhuǎn)分布。這樣，當(dāng)具有1550 nm波長(zhǎng)的光信號(hào)λEr通過(guò)這段摻鉺光纖時(shí)，處于亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態(tài)，并產(chǎn)生和入射光信號(hào)光（1550 nm）完全一樣的光子，從而大大增加了信號(hào)光中的光子數(shù)量，也即實(shí)現(xiàn)了信號(hào)光在摻鉺光纖中輸出時(shí)不斷被放大的功能。因此，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器ED ...

on”，即“受激輻射光放大”的意思。因此，激光實(shí)際上是原子受到入射光照射后，由于受激輻射現(xiàn)象，將原本的入射光放大后的產(chǎn)物。相比于普通光源，激光具有更好的方向性、單色性、相干性，以及更高的亮度。那么，什么是受激輻射呢？一束光，實(shí)際上就是一束光子流，由無(wú)數(shù)具有一定動(dòng)量和方向的光子所組成。而光子則是由原子能級(jí)躍遷所產(chǎn)生，當(dāng)原子由基態(tài)（低能級(jí)）向激發(fā)態(tài)（高能級(jí)）躍遷時(shí)，需要從外界吸收一個(gè)光子；而當(dāng)原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷時(shí)，則需要向外界釋放一個(gè)光子。一個(gè)光子的能量：當(dāng)我們用一個(gè)入射光子掠過(guò)原子時(shí)，就有一定幾率使該原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷，從而釋放出一個(gè)光子，最終，我們將得到兩個(gè)光子（入射光子和受激輻射所產(chǎn) ...

確實(shí)高。這種受激輻射與正常的拉曼效應(yīng)不同，是相干的。與此同時(shí)，在Vo′的Stokes側(cè)也出現(xiàn)了其他的譜線，其頻移正好是D1個(gè)譜線的2倍、3倍、4倍等，且其強(qiáng)度逐漸降低并逐漸減小。它們被稱為高階受激斯托克斯線。在適當(dāng)?shù)膶?shí)驗(yàn)條件下，在反斯托克斯側(cè)得到了相應(yīng)的曲線。在正常拉曼效應(yīng)中，它們的強(qiáng)度比斯托克斯線的強(qiáng)度低，但仍然比反斯托克斯線的強(qiáng)度高得多。實(shí)驗(yàn)表明，高階Stokes譜線和反階Stokes譜線的發(fā)射具有明確的方向性。由于在大多數(shù)情況下，受激拉曼光譜中只出現(xiàn)一個(gè)振動(dòng)頻率(以及它的倍數(shù))，這種效應(yīng)顯然沒(méi)有多大價(jià)值，因?yàn)槿藗兿ＭM可能多地確定基頻，以便描述散射分子的特性，或者為力場(chǎng)計(jì)算獲得數(shù)據(jù)。這種 ...

地使工作介質(zhì)受激輻射產(chǎn)生更多的激發(fā)光，因此產(chǎn)生雪崩效應(yīng)而生成較強(qiáng)的激光從部分反射的鏡面?zhèn)容椛涑鋈?。圖1：激光在F-P腔中生成示意圖在FP腔中，來(lái)回反射的多光束之間可產(chǎn)生干涉效應(yīng)，進(jìn)而會(huì)對(duì)光進(jìn)行濾波(如圖2中所示)，在某些特定的波長(zhǎng)下產(chǎn)生干涉相長(zhǎng)，如果兩個(gè)反射鏡間距較大，而鏡面寬度比較小時(shí)，只有相對(duì)鏡面入射角非常接近0°的光才能經(jīng)過(guò)很多次的反射后不會(huì)移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減小；綜上，對(duì)FP腔的尺寸可以控制輸出激光的發(fā)散、波長(zhǎng)、譜寬等。圖2：F-P腔的濾波功能相關(guān)文獻(xiàn)：[1]李耐和. 可調(diào)諧激光器種類(lèi)及發(fā)展趨勢(shì)[J]. 世界產(chǎn)品與技術(shù), 2002(2 ...

會(huì)發(fā)出。由于受激輻射的速率取決于進(jìn)入工作物質(zhì)的光子量，因此增益介質(zhì)中存儲(chǔ)的能量會(huì)隨著持續(xù)泵浦而增加。由于自發(fā)輻射和其他過(guò)程的損失，經(jīng)過(guò)一定時(shí)間，儲(chǔ)存的能量會(huì)達(dá)到某個(gè)最大值；此時(shí)稱為增益飽和。此時(shí)，Q開(kāi)關(guān)器件迅速?gòu)牡蚎變?yōu)楦逹，從而允許反饋和受激發(fā)射的光放大過(guò)程開(kāi)始。由于增益介質(zhì)中已經(jīng)儲(chǔ)存了大量能量，諧振腔中的光強(qiáng)度會(huì)迅速增加。這也導(dǎo)致存儲(chǔ)在介質(zhì)中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡。最終激光輸出的持續(xù)時(shí)間短峰值能量高的巨脈沖。主動(dòng)調(diào)Q中，Q開(kāi)關(guān)是一個(gè)外部控制的可變衰減器。這可能是一個(gè)機(jī)械設(shè)備，例如放置在腔內(nèi)的快門(mén)、斬波輪或旋轉(zhuǎn)鏡，或是某種調(diào)制器，例如聲光設(shè)備、磁光效應(yīng)設(shè)備或電光器件——普克爾盒或克爾盒 ...

態(tài)的機(jī)制采用受激輻射。當(dāng)激發(fā)光光斑內(nèi)的熒光分子吸收了激發(fā)光處于激發(fā)態(tài)后，用另一束STED光束照射樣品，使損耗光斑范圍內(nèi)的分子以受激輻射的方式回到基態(tài)，從而失去發(fā)射熒光的能力。即熒光萃滅。這個(gè)過(guò)程就叫做受激發(fā)射損耗。只有損耗光強(qiáng)為零或較低的區(qū)域內(nèi)的熒光分子能夠以自發(fā)輻射的形式回到激態(tài)發(fā)出熒光，這樣就實(shí)現(xiàn)了有效發(fā)光面積的減小。為了實(shí)現(xiàn)上述目的，損耗光聚焦后的光斑需要滿足邊緣光強(qiáng)較大，而中心趨于零的條件，一般采用的是環(huán)形的空心光斑，如圖2所示。圖2. 激發(fā)光斑（a），渦旋光（b），強(qiáng)度分布的線掃描（c）,熒光疊加光斑（d）. 傳統(tǒng)的方法可以用螺旋相位板來(lái)產(chǎn)生這樣的渦旋光束，但是使用純相位空間光調(diào)制器 ...

是并不是利用受激輻射，而是利用非線性晶體材料中參量放大過(guò)程產(chǎn)生的光增益。與激光器類(lèi)似，它也具有泵浦功率閾值，低于該值時(shí)，輸出功率很小（只有一部分參量熒光）。圖1.光參量振蕩器示意圖OPO一個(gè)很大的優(yōu)勢(shì)在于其信號(hào)光和閑散光可以在很大范圍內(nèi)變化，二者之間的關(guān)系由相位匹配條件決定。因此可以得到普通激光器很難或者不能產(chǎn)生的波長(zhǎng)（例如，中紅外，遠(yuǎn)紅外或者太赫茲光譜區(qū)域），并且也可以實(shí)現(xiàn)很大范圍的波長(zhǎng)調(diào)諧（通常通過(guò)改變相位匹配條件）。因此OPO特別適用于激光光譜學(xué)。光參量振蕩器一個(gè)限制條件是它需要具有很高光強(qiáng)和空間相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一個(gè)激光器來(lái)泵浦OPO，由于不能直接采用激光二極管，該系統(tǒng) ...

，字面意思為受激輻射對(duì)光進(jìn)行放大。中國(guó)物理學(xué)家錢(qián)學(xué)森取其意將其命名為“激光”。根據(jù)發(fā)光持續(xù)時(shí)間的長(zhǎng)短，激光一般被分類(lèi)為連續(xù)激光和脈沖激光。脈沖光是由激光器產(chǎn)生的高強(qiáng)度、高相干性的光信號(hào)。與連續(xù)光相比，脈沖光具有更高的光強(qiáng)度和更短的脈沖寬度。光的脈沖寬度通常以飛秒（1fs=10-15s）為單位進(jìn)行測(cè)量。隨著激光技術(shù)的不斷發(fā)展，激光的脈沖寬度也在不斷縮小。1981年，貝爾實(shí)驗(yàn)室的?？说热瞬捎面i模技術(shù)將脈沖激光的脈沖寬度縮小到小于100 fs。2001年，奧地利維也納技術(shù)大學(xué)的克勞茨研究組在實(shí)驗(yàn)上成功地利用氣體高次諧波產(chǎn)生了脈寬為650 as的單個(gè)光脈沖[1]，使光脈沖寬度達(dá)到阿秒量級(jí)。2023年的 ...

數(shù)反轉(zhuǎn)來(lái)產(chǎn)生受激輻射。為了聚集原子來(lái)放大一個(gè)入射輻射，必須打破原子的動(dòng)力平衡態(tài)以產(chǎn)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。當(dāng)外界能量(泵浦能量)提供給處于一個(gè)特定激發(fā)態(tài)的原子系統(tǒng)時(shí)，這種情況的發(fā)生是有可能的。一個(gè)非平衡的環(huán)境一般不能由增加系統(tǒng)溫度來(lái)實(shí)現(xiàn)和維持。因此，光放大的第二個(gè)條件是持續(xù)的泵浦能量來(lái)產(chǎn)生和維持優(yōu)勢(shì)的粒子數(shù)反轉(zhuǎn)來(lái)，從而產(chǎn)生受激輻射。大多數(shù)的激光材料只有很低的增益，為了產(chǎn)生一個(gè)很大的放大，光必須經(jīng)過(guò)一個(gè)很長(zhǎng)的激光介質(zhì)，這個(gè)過(guò)程可以通過(guò)在兩個(gè)鏡子之間放置一個(gè)增益介質(zhì)來(lái)實(shí)現(xiàn)，鏡子來(lái)回反射光線通過(guò)增益介質(zhì)。增益介質(zhì)和兩個(gè)鏡子組成激光諧振腔。影響激光的主要因素是增益介質(zhì)、泵浦，以及激光腔或者諧振。激光器材料和高能 ...