收能量后，從基態(tài)躍遷到某一激發(fā)態(tài)上，再以輻射躍遷的形式發(fā)出熒光并回到基態(tài)。將激發(fā)光關(guān)閉后，分子的熒光強(qiáng)度也將隨時間逐漸下降。假定一個無限窄的脈沖光（δ函數(shù)）激發(fā)n0個熒光分子到其激發(fā)態(tài)，處于激發(fā)態(tài)的分子將通過輻射或非輻射躍遷返回基態(tài)。假定兩種衰減躍遷速率分別為Γ和Knr，則激發(fā)態(tài)衰減速率可表示為：其中n(t)表示時間ｔ時激發(fā)態(tài)分子的數(shù)目，由此可得到激發(fā)態(tài)物種的單指數(shù)衰減方程：上式中衰減總速率的倒數(shù)τ＝(Γ＋Knr)-1即為熒光壽命。熒光強(qiáng)度正比于衰減的激發(fā)態(tài)分子數(shù)，因此可將上式改寫為:該式中，I0即為分子受激發(fā)時的zui大光強(qiáng)。我們將該熒光強(qiáng)度下降至激發(fā)時的熒光zui大強(qiáng)度I0的1/e（約37 ...
熒光壽命成像技術(shù)在微塑料識別中的應(yīng)用微塑料問題已成為全qiu關(guān)注的環(huán)境問題，其在多種生態(tài)系統(tǒng)中的累積導(dǎo)致了對野生生物及人類健康的潛在風(fēng)險。熒光壽命成像（FLIM）技術(shù)作為一種先jin的識別手段，在微塑料研究領(lǐng)域顯示出巨大的應(yīng)用潛力。隨著塑料使用量的持續(xù)增長，微塑料的環(huán)境污染問題日益嚴(yán)重。傳統(tǒng)的微塑料檢測方法往往耗時且效率不高。FLIM技術(shù)提供了一種高效的解決方案，能夠通過分析微塑料的熒光壽命來快速識別和分類這些污染物。FLIM技術(shù)的核心在于使用熒光壽命作為區(qū)分不同物質(zhì)的依據(jù)。熒光壽命是指材料被激光激發(fā)后，發(fā)出熒光持續(xù)的時間。在FLIM設(shè)備中，一個特定波長的激光被用來激發(fā)微塑料樣本。樣本吸收激光 ...
熒光分子返回基態(tài)前發(fā)射光子的時間。這個時間通常以皮秒到納秒為單位，對于不同的熒光分子或同一種熒光分子在不同環(huán)境中，這個時間是變化的。通過分析這一時間的分布，可以得到熒光分子所處環(huán)境的信息。這些信息以顏色編碼的形式在圖像上顯示，從而得到既包含空間分布又含有環(huán)境特性信息的成像結(jié)果。FLIM技術(shù)因其提供的是與熒光強(qiáng)度無關(guān)的壽命信息，因此在研究分子相互作用、細(xì)胞內(nèi)pH變化、離子濃度等方面具有獨特的優(yōu)勢。二、掃描式熒光壽命成像技術(shù)的應(yīng)用掃描式熒光壽命成像技術(shù)（FLIM）的應(yīng)用在生物學(xué)研究領(lǐng)域日益增長，尤其在探索細(xì)胞微環(huán)境、組織特性鑒定及分析活細(xì)胞、組織和生物體的新陳代謝和線粒體功能障礙方面具有獨特價值。 ...
鍵通過吸收與基態(tài)和激發(fā)態(tài)之差相同的能量而被激發(fā)到更高的振動態(tài)。這使得在該區(qū)域使用指紋吸收光譜檢測未知分析物以檢測特定鍵。傅里葉變換紅外光譜(FTIR)通常用于生物化學(xué)物質(zhì)的分析，以確定分析信息。但是，由于MIR中吸水性強(qiáng)，通常不能使用長度超過10-20μm的比皿，較窄的比皿容易被真實樣品堵塞。利用衰減全反射(ATR)光譜與FTIR相結(jié)合的方法克服了這一問題。然而，傳統(tǒng)ATR元件中的離散反射次數(shù)受到嚴(yán)重限制，而使用光波導(dǎo)(本質(zhì)上是更薄的ATR元件)大大增加了單位長度的有效反射次數(shù)，從而在單模波導(dǎo)中沿波導(dǎo)表面實現(xiàn)了連續(xù)的倏逝波，顯著提高了器件在給定長度和樣品體積下的靈敏度。MIR倏逝場吸收光譜對大 ...
區(qū)。在注入器基態(tài)g和上層激光態(tài)u之間插入一個耦合態(tài)c。以LO聲子散射為主的從注入態(tài)到耦合態(tài)的散射壽命約為1.5 ps，而上激光態(tài)的散射壽命約為3 ps。這樣，當(dāng)施加電壓增加時，電子通過閾值以上的受激發(fā)射穿越有源區(qū)的速度減慢，使得有源區(qū)的差分電阻下降速度不如傳統(tǒng)設(shè)計的快。此外，耦合態(tài)與上激光態(tài)強(qiáng)耦合，共振時產(chǎn)生約11.2 meV的能量分裂。所有這些特征導(dǎo)致了一個更大的動態(tài)電壓范圍超過有效區(qū)閾值以上。在脈沖模式下測量了臺面和激光器的EL，脈沖寬度分別為100或45 ns，重復(fù)頻率為80 kHz，使用傅里葉變換紅外光譜儀與冷卻的HgCdTe探測器。在相同的條件下，測量了閾值以上的激光光譜。低占空比確 ...
反轉(zhuǎn)，注入器基態(tài)能級與QCL有源區(qū)上激光能級能級對齊。使用半波片和偏振片的組合可以旋轉(zhuǎn)泵的偏振。中紅外探針呈線性橫磁極化(TM)，與量子阱的生長方向一致。根據(jù)子帶間躍遷的極化選擇規(guī)則選擇該偏振。因此，表明不同子帶間能級載流子數(shù)量的QCL波導(dǎo)的損耗或增益可以通過中紅外探頭的傳輸直接測量。近紅外泵浦脈沖通過一個機(jī)動延遲階段，使泵浦和探頭之間的時間延遲變化為fs。然后，我們使用ZnSe窗口將泵浦脈沖和探測脈沖共線性組合。利用0.56數(shù)值孔徑(NA)的非球面透鏡將泵浦脈沖和探頭脈沖耦合到QCL波導(dǎo)中。當(dāng)泵浦脈沖被阻斷時，我們觀察到隨著QCL偏置的增加，探針透射率顯著增強(qiáng)。因此，我們證實了泵浦脈沖和探針 ...
個下游注入器基態(tài)（147 meV）之間相對較大的能量間隔旨在抑制熱回填效應(yīng)。上能級的壽命設(shè)計為ps，下能級的壽命設(shè)計為2.11ps，偶極矩陣元為1.8 nm。35個周期作為有源核心，夾在兩個0.5 m厚的n摻雜（cm） In Ga as層之間。上層包層由2 m厚的n摻雜（1 cm） InP和1 m厚的n摻雜（cm） InP帽層組成。計算得到的基模強(qiáng)度分布圖如圖1(b)所示。計算得到波導(dǎo)損耗為6.6 cm，約束系數(shù)為0.67。采用常規(guī)濕化學(xué)蝕刻技術(shù)制備了雙通道脊波導(dǎo)激光器。沉積0.3 m厚的硅氮層用于側(cè)壁保溫。在頂部接觸處蒸發(fā)Ti-Au （30/300 nm）后，在激光脊周圍鍍上一層m厚的金層， ...
的技術(shù)。處于基態(tài)的原子可以存儲量子信息，而高度激發(fā)的里德堡原子之間的長程相互作用對于量子計算中許多量子信息協(xié)議的成功運行至關(guān)重要。原子干涉檢測提供高精度和可擴(kuò)展技術(shù)能夠更敏感地檢測諸如更小的尺寸和更大深度等特征。許多原子光學(xué)應(yīng)用傾向于使用高激光功率，同時保持窄線寬和高空間光束質(zhì)量。例如，在利用冷原子干涉測量中，從1560nm源生成780nm（SHG）用于銣原子的磁光捕獲（MOT），如重力測量和原子鐘。[1]在這些應(yīng)用中，現(xiàn)成商用（COTS）激光器在1560nm波長上可以高轉(zhuǎn)換效率倍頻到780nm，在波導(dǎo)解決方案中已經(jīng)展示了高達(dá)70%的的轉(zhuǎn)換效率[2]。將商用泵浦激光器組件與倍頻晶體相結(jié)合，可以 ...
并考慮噴射器基態(tài)的能量抵消由于量子限制注入勢壘(βEINJ≈0.1 eV),剩下的能量范圍的注射器miniband,負(fù)責(zé)激光損耗越低,歐洲央行是β?EL?ββEConf?βEINJ≈0.18 eV。這是在適當(dāng)?shù)姆秶鷥?nèi)，以防止由于光學(xué)聲子重吸收，電子從注入/弛豫區(qū)的準(zhǔn)費米能級返回到RT下的激光紫外光。很明顯，對于波長較短的激光器，晶格匹配材料越來越難以滿足這一條件，除了降低注入效率外，還會顯著導(dǎo)致RT下的性能下降。事實上，第1個展示連續(xù)RT操作的工作激光器如圖3所示。因此，應(yīng)變補(bǔ)償激光材料優(yōu)先用于MWIR波長激光器，盡管由于材料的生長能力，應(yīng)變量是有限的。高應(yīng)變材料可以帶來更大的帶偏移，但在導(dǎo)帶 ...
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