電壓值是一個(gè)脈沖持續(xù)時(shí)間內(nèi)的所有能量的混疊。假設(shè)被采樣信號(hào)是幅度為Ac、頻率為fc的余弦信號(hào)，光采樣脈沖的形狀是高斯型，關(guān)于理想采樣時(shí)間點(diǎn)t對(duì)稱(chēng)。光采樣時(shí)鐘有限脈寬引起的采樣誤差綜上所述：低幅值噪聲、時(shí)間抖動(dòng)、窄脈寬的采樣脈沖源在光采樣系統(tǒng)中起著決定性的作用。目前市場(chǎng)上，鎖模摻鉺光纖激光器作為采樣脈沖源被廣泛用于光采樣系統(tǒng)中。摻鉺光纖激光器是一種重要的光源，具有輸出功率高、脈寬窄、抖動(dòng)小、波長(zhǎng)調(diào)諧范圍大等優(yōu)點(diǎn)。昊量公司最新推出C波段高重復(fù)頻率（最高可達(dá)42 GHz）的主動(dòng)鎖模激光器，可提供穩(wěn)定而可靠的光學(xué)時(shí)鐘。系統(tǒng)提供用戶(hù)友好的前置控制面板，可方便的通過(guò)旋鈕調(diào)節(jié)輸出激光的波長(zhǎng)、脈寬、輸出功率等 ...

率Ppk乘以脈沖持續(xù)時(shí)間T，再除以激光光斑面積A，見(jiàn)公式1。圖6 一個(gè)脈沖激光器的矩形“能量-時(shí)間”剖面(1)如果脈沖具有高斯形狀，如圖7所示，計(jì)算通常使用由高斯分布的1/e2功率級(jí)定義的脈沖持續(xù)時(shí)間來(lái)完成。在這種情況下，能量E的定義如公式2所示。激光光斑面積如式3所示，其中d為光束直徑。這導(dǎo)致通量F的計(jì)算如公式4所示圖7 A高斯時(shí)間剖面脈沖激光器三、SLM的激光損傷閾值測(cè)試光路Meadowlark光學(xué)使用如下光路測(cè)試SLM的損傷閾值。該測(cè)試的目的是確定SLM對(duì)各種激光光源的光強(qiáng)損傷閾值。光學(xué)測(cè)試配置示意圖如圖8所示圖8 光學(xué)測(cè)試配置，A=光圈，BP =光束輪廓儀，F(xiàn)M=反光鏡，HW=半波延遲 ...

R信號(hào)，激光脈沖持續(xù)時(shí)間為1 ps(532 nm)。讓我們注意到信號(hào)是負(fù)的，因?yàn)樵谶@個(gè)波長(zhǎng)下金的熱反射系數(shù)是負(fù)的，如圖2插圖。圖2比較實(shí)驗(yàn)和模擬(2TM)熱光譜。即使區(qū)域C和區(qū)域D重疊，上面詳述的不同區(qū)域也清晰可見(jiàn)，因?yàn)? ps實(shí)驗(yàn)脈沖持續(xù)時(shí)間將熱帶寬限制在1 THz。此外，對(duì)于金中3.24納米/秒的聲速，50納米金層的聲共振頻率明顯出現(xiàn)在32.8 GHz。其他四種金屬的聲子輸運(yùn):鉻、鉑、銅和銀由2TM計(jì)算的結(jié)果顯示在圖3中，顯示了在金屬/二氧化硅界面處用50 nm厚的換能器獲得的聲子溫度。根據(jù)金屬的電子結(jié)構(gòu)特征，這些圖被重新分組為(1)貴金屬(金、銀和銅)和(2)非貴金屬(鋁、鉑和鉻)。應(yīng)該 ...

構(gòu)與泵浦激光脈沖持續(xù)時(shí)間共同影響著光電導(dǎo)天線(xiàn)（光電導(dǎo)開(kāi)關(guān)）的性能。半導(dǎo)體基底須具有高載流子遷移速率、極短的載流子壽命以及高擊穿閾值。使用不同的波段激發(fā)往往需要不同的基底，常用的半導(dǎo)體基底材料有低溫生長(zhǎng)的砷化鎵（LT-GaAs）、藍(lán)寶石（RD-SOS）等。光學(xué)整流法在線(xiàn)性材料中，雙光束傳輸時(shí)相互不干擾，可獨(dú)立傳播，且其振蕩頻率均不變。當(dāng)它們?cè)诜蔷€(xiàn)性材料中傳輸時(shí)，兩束入射光會(huì)混合并發(fā)生和頻振蕩、差頻振蕩現(xiàn)象，所以出射光中不光有原頻率的光，還會(huì)包含有其他頻率成分的光波。而當(dāng)具有高能量的單色光束在非線(xiàn)性介質(zhì)中傳播時(shí)，它會(huì)在非線(xiàn)性材料中發(fā)生差頻從而產(chǎn)生一個(gè)不變的電極化場(chǎng)，這個(gè)電極化場(chǎng)會(huì)在材料內(nèi)部形成一個(gè) ...

160 a，脈沖持續(xù)時(shí)間5 ~ 100 μs，脈沖重復(fù)頻率為1 ~ 16 Hz的矩形單極脈沖。所研制的PEF發(fā)電機(jī)的能量轉(zhuǎn)換效率為88%。結(jié)果表明，在雞胸肌上施加1000 V (~ 500 V mm?1)120次脈沖，脈沖持續(xù)時(shí)間為50 μs (1 Hz)，可使水分的有效擴(kuò)散率提高13-24%，對(duì)流空氣干燥時(shí)間縮短6.4-15.3%。這些結(jié)果為實(shí)驗(yàn)設(shè)備的設(shè)計(jì)提供了新的信息，以改進(jìn)和優(yōu)化小規(guī)模的肉類(lèi)預(yù)處理。柔性、小規(guī)模的PEF設(shè)備是工業(yè)發(fā)展新工藝的必要步驟，可以減少肉類(lèi)行業(yè)的設(shè)備規(guī)模和工藝能耗。https://doi.org/10.1007/s11947-019-02360-534. 一種能夠通 ...

的頻率，隨著脈沖持續(xù)時(shí)間的減少，溫度僅由脈沖能量決定。實(shí)際上，在連續(xù)加熱階段，像素沒(méi)有明顯的熱量傳遞?？删_計(jì)算每個(gè)像素的臨界時(shí)間，低于該時(shí)間的峰值溫度僅由脈沖能量決定。在此之上，峰值溫度受脈沖能量/像素對(duì)陣列的電導(dǎo)率的限制（即，峰值功率的穩(wěn)態(tài)等效）。以上內(nèi)容介紹了Vialux的DMD使用中涉及到的部分參數(shù)（溫度等）建立時(shí)使用的物理模型。分析DMD在不同激光功率下的微鏡溫度變化趨勢(shì)。在下一篇文章中，介紹以此模型為基礎(chǔ)的、在底板和整個(gè)微鏡陣列環(huán)境下的DMD溫度變化規(guī)律。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢(xún)4006-888-532。 ...

況。對(duì)于每個(gè)脈沖持續(xù)時(shí)間和峰值功率密度，都有重復(fù)率。圖 1.像素ΔT，適用于 7.56 μm 像素圖 2.像素ΔT，適用于 10.86 μm 像素圖 3.像素ΔT代表13.68 μm 像素由上圖可知，即使峰值功率密度和脈沖持續(xù)時(shí)間符合平均功率公式限制條件，在過(guò)高的重復(fù)率下，也會(huì)有超過(guò)ΔT = 150°C–T陣列的情況出現(xiàn)。例如圖二峰值功率為4kW/cm2，脈沖持續(xù)時(shí)間為100μs，重復(fù)頻率為60Hz，平均功率為24W/cm2。ΔT≈150°C對(duì)于這個(gè)峰值功率和脈沖持續(xù)時(shí)間，沒(méi)有留下余量。因此，不能使用這類(lèi)操作參數(shù)。結(jié)論：模型給出了DMD在給定像素類(lèi)型和封裝下可以處理的脈沖能量的限制。由此給出兩 ...

T開(kāi)關(guān)，電流脈沖持續(xù)時(shí)間為1 ms，周期為3 s。顯然，在一系列電流脈沖的作用下，高阻和低阻狀態(tài)(對(duì)應(yīng)于TM和BM的兩個(gè)反平行矩排列)可以循環(huán)切換。為了進(jìn)一步證實(shí)上述傳輸信號(hào)是由SOT誘導(dǎo)的磁化開(kāi)關(guān)產(chǎn)生的，而不是由非磁源產(chǎn)生的某些電信號(hào)。我們使用MOKE顯微鏡檢查一個(gè)未補(bǔ)償SAF樣品(補(bǔ)充注釋2)在SOT開(kāi)關(guān)前后的磁化狀態(tài)。施加正、負(fù)電流脈沖后霍爾通道的循環(huán)對(duì)比變化進(jìn)一步證實(shí)了SAF結(jié)構(gòu)中的全SOT開(kāi)關(guān)。因此，我們得出結(jié)論，生長(zhǎng)在楔形SOC層上的SAF結(jié)構(gòu)具有均勻的各向異性，并在沒(méi)有外部電場(chǎng)的情況下表現(xiàn)出相當(dāng)穩(wěn)定的電流誘導(dǎo)磁化開(kāi)關(guān)性能，使SAF更接近潛在的應(yīng)用。圖4:無(wú)場(chǎng)自旋軌道轉(zhuǎn)矩開(kāi)關(guān)a不同 ...

傷，同時(shí)縮短脈沖持續(xù)時(shí)間是一種替代的提高峰值功率的方法。這減少了光子落在介質(zhì)上的時(shí)間間隔，同時(shí)提高了介質(zhì)被吸收的概率。近日，西班牙FYLA公司首次利用超連續(xù)譜全光纖激光器技術(shù)得到脈沖寬度短至15fs的商業(yè)激光器，命名型號(hào)“SCH”。與傳統(tǒng)的100fs激光器相比，SCH的15fs脈沖寬度可在相同平均功率水平下提供超過(guò)傳統(tǒng)飛秒激光器7倍的光子通量。圖1：FCH 寬光譜光纖飛秒激光器，波長(zhǎng)范圍950-115nm，脈沖寬度15fs, 峰值功率>200kW圖2：藍(lán)色線(xiàn)：SCH 飛秒激光器光譜曲線(xiàn)；橙色線(xiàn)：1um波段百秒激光器光譜曲線(xiàn)；灰色線(xiàn)：紅色熒光蛋白DsRed吸收截面光譜但是，巨幅提高每個(gè)時(shí)間 ...

到目前為止，脈沖持續(xù)時(shí)間已由納秒(ns)、皮秒(ps)壓縮至飛秒(fs)，甚至至阿秒(as)級(jí)。故飛秒激光的脈沖持續(xù)時(shí)間遠(yuǎn)短于熱平衡時(shí)間(10?12 s 數(shù)量級(jí))，所以在與物質(zhì)作用時(shí)，飛秒激光注入的能量被集中在一個(gè)空間極小的范圍內(nèi)， 其能量幾乎不會(huì)被傳遞到直接作用區(qū)以外，對(duì)作用區(qū)周?chē)臒嵊绊憳O小。由于聚焦激光的焦斑尺寸極小， 能量密度極高，能量的利用率亦大大提高。這使得被作用區(qū)域的溫度在極短時(shí)間內(nèi)升到極高，遠(yuǎn)超過(guò)材 料的液化和氣化溫度，促使物質(zhì)發(fā)生高度電離，達(dá)到等離子態(tài)。同時(shí)，由于飛秒激光的強(qiáng)度在空間上一 般呈高斯分布，即激光焦斑中心強(qiáng)度最大，而隨著向邊緣的過(guò)渡其強(qiáng)度逐漸減弱，因此，飛秒激光能 ...