，需要采用長(zhǎng)焦距的準(zhǔn)直透鏡來獲得高的精度。干涉條紋函數(shù)I(x,y)：式中，I。為背景光強(qiáng)度；y(x,y)為條紋調(diào)制函數(shù)；φ(x,y)為被測(cè)條紋的位相分布函數(shù)；φ。為參考面與測(cè)量面間光程差引起的初位相.為了從干涉條紋函數(shù)中獲得位相分布函數(shù)φ(x,y),采用了相移法。相移時(shí)，條紋位相隨著光程或波長(zhǎng)變化而發(fā)生移動(dòng)。當(dāng)給定附加相移φi，干涉條紋函數(shù)I(x,y)為:理論上，為了計(jì)算位相分布函數(shù)φ(x,y),要求i>3。對(duì)于標(biāo)準(zhǔn)的相移法，位相步長(zhǎng)為2Π/j,j≥3,是個(gè)整數(shù)，如φi-φi-1,=2Π/j。為了獲得精確的位相分布，要求高的位相步長(zhǎng)精度。多種位相步長(zhǎng)的相移算法已經(jīng)純?cè)?，如五步和七步算法? ...

色差):使用焦距750 mm的金色球面鏡。使用合適的帶通光譜濾波器限制光譜范圍(中心波長(zhǎng)為4μm或2500 cm- 1500 nm帶寬，Thorlabs FB4000-500)。使用固定在20厘米掃描臺(tái)上的輻射熱計(jì)陣列(FLIR玻色子，640x480 px)記錄不同位置的光束輪廓;根據(jù)ISO標(biāo)準(zhǔn)11146，掃描范圍涵蓋必要的瑞利距離。圖2上圖2。通過M2表征(4μm中心波長(zhǎng)，500 nm帶寬)獲得的中紅外超連續(xù)譜束在不同位置的分布:(a-c)靠近焦點(diǎn)位置(a,b為特意像散光束的長(zhǎng)、次軸);(d)在準(zhǔn)直器后直接測(cè)量的超連續(xù)譜激光源的實(shí)際出射光束(歸一化，輻射熱計(jì)未進(jìn)行現(xiàn)場(chǎng)校正)。超連續(xù)介質(zhì)束焦散 ...

用100mm焦距透鏡將激光束聚焦在顆粒表面，產(chǎn)生直徑為170μm的光斑。使用光譜儀進(jìn)行分析，光譜范圍為190 ~ 450 nm(光譜分辨率為0.1 nm)。激光脈沖能量固定為100 mJ，重復(fù)頻率為1 Hz。激光脈沖后延遲2.5μs獲得LIBS光譜。圖1所示LIBS光譜檢測(cè)了其中所含元素。圖1 [1]LIBS定量檢測(cè)在230 ~ 450nm區(qū)域光譜分析在2017年，Hira Shakeel[2]等人采用標(biāo)定自由激光誘導(dǎo)擊穿光譜(CF-LIBS)對(duì)標(biāo)準(zhǔn)鋁硅合金進(jìn)行了定量分析。利用Nd:YAG激光器的基頻(1064nm)產(chǎn)生等離子體，并在3.5us探測(cè)器柵極延遲下記錄了發(fā)射光譜。發(fā)射光譜定性分析證 ...

- 通過鏡頭焦距改變距離，通過軸心角改變直徑。4，通過與激光擴(kuò)束器相結(jié)合，優(yōu)化了錐透鏡的光線。這樣就可以改變生成的貝塞爾光束的長(zhǎng)度。5，通過改變軸心之間的距離來改變球體的焦距。這種設(shè)置可以減小非球面的焦距，從而實(shí)現(xiàn)低于衍射極限的聚焦。6，改善非球面的焦距窄度--可實(shí)現(xiàn)低于衍射極限的聚焦。錐透鏡-Asphericon我們可生產(chǎn)表面形狀偏差 (RMSi) 小于 0.04 μm 的軸心。從原型到批量生產(chǎn)，我們與客戶一起，從眾多光學(xué)玻璃中開發(fā)和生產(chǎn)合適的解決方案。您可以利用個(gè)性化定制解決方案、光學(xué)鍍膜或庫(kù)存產(chǎn)品系列中各種創(chuàng)新的錐透鏡。為了簡(jiǎn)化對(duì)準(zhǔn)過程并獲得zui佳成像效果，我們的光學(xué)元件還可以使用專門 ...

100 mm焦距透鏡一起減輕了再生放大器中指向漂移的影響，并提供了在設(shè)備輸出處測(cè)量的一致的探頭影響。包層模式的可能性被認(rèn)為可以忽略不計(jì)，因?yàn)橛捎? × 2 MMI耦合器，它將無法有效地轉(zhuǎn)移到器件中。頻率調(diào)制探頭脈沖從MZ調(diào)制器臂耦合到兩根康寧熊貓保偏光纖中，這兩根光纖被導(dǎo)向Thorlabs高速InGaAs平衡光電探測(cè)器(PDB230C)。內(nèi)部放大的PDB230C在50Ω負(fù)載下的跨阻增益為24.5 V/ A, 3db RF帶寬為100 MHz。每根光纖上的準(zhǔn)直器將激光聚焦到探測(cè)器的每個(gè)光電二極管中。差分信號(hào)，連同單個(gè)二極管上的光電流監(jiān)視器一起被記錄在示波器上，平均N = 16次。由于激光探測(cè)脈沖 ...

探測(cè)激光經(jīng)過焦距為300 mm的平凸透鏡聚焦在另一個(gè)光電探測(cè)器的光敏面上，該探測(cè)器與鎖相放大器相連，用于采集實(shí)驗(yàn)信號(hào)。⑤另外，通過鋁膜反射鏡將光線反射至CCD相機(jī)，可以觀察樣品表面的質(zhì)量以及泵浦激光和探測(cè)激光光斑的重合程度。如上就是Pioneer-ONETDTR采用的雙色激光泵浦探測(cè)方案，此方案能更好去除泵浦光對(duì)探測(cè)光信號(hào)的干擾，以實(shí)現(xiàn)更高的信噪比和抗干擾性。采集到的方案經(jīng)過昊遠(yuǎn)精測(cè)專業(yè)熱傳導(dǎo)分析軟件平臺(tái)Thermo-Mind進(jìn)行建模分析，就能夠得到樣品的相關(guān)熱物性參數(shù)了。需要了解更多時(shí)域熱反射測(cè)量系統(tǒng)（TDTR）詳情，歡迎大家咨詢聯(lián)系：昊遠(yuǎn)精測(cè)光電科技（上海）有限公司電話：4006-888- ...

窺鏡支持優(yōu)化焦距、緊湊性、外科醫(yī)生的手術(shù)姿勢(shì)、學(xué)員教育以及助手參與。與顯微鏡相比，外窺鏡提供更長(zhǎng)的工作距離、更高的放大倍數(shù)和在視場(chǎng)深度較大時(shí)更寬的視野，同時(shí)還為外科醫(yī)生和手術(shù)助手提供便捷的可視化信息(圖1)。外窺鏡的固態(tài)照明可以減少傳統(tǒng)顯微鏡可能出現(xiàn)的熱損傷和組織反光。圖1.正在使用的外科外窺鏡。外窺鏡安裝在機(jī)械臂上，位于外科醫(yī)生之間和患者的上方，將白光投射到下方的手術(shù)部位。照片右上方的監(jiān)視器顯示手術(shù)部位的放大圖像。Lumencor的SPECTRA系列光引擎可以配置為外科外窺鏡的光源，其光譜輸出如圖2所示。輸出由Lumencor專有的發(fā)光管（綠色光，圖2）和5個(gè)LED光源的所組成。SPECTR ...

合透鏡放置在焦距之外；大約1.5英寸（38毫米）的距離。激光脊都被切割成總長(zhǎng)度為3mm，寬度通常為8-25 μ m，光柵保持在脊寬范圍內(nèi)。這是為了避免暴露側(cè)壁，從而使結(jié)構(gòu)變短，而且我們相信這樣做可以減少橫向模式的數(shù)量，從而減少光束轉(zhuǎn)向遠(yuǎn)高于閾值。圖4(a)顯示了應(yīng)用DBR光柵前后，脊寬為30μm的不穩(wěn)定激光器的LIV特性；誤差條表示激光輸出的時(shí)間變化，由于面內(nèi)光束轉(zhuǎn)向（常見的寬脊，高峰值功率激光器）。誤差條是在隨機(jī)時(shí)間間隔內(nèi)進(jìn)行多次測(cè)量產(chǎn)生的。當(dāng)使用靠近發(fā)射面的大面積探測(cè)器進(jìn)行測(cè)量時(shí)，觀察到這些功率波動(dòng)不那么顯著，這表明這些變化實(shí)際上是由于光束指向不穩(wěn)定造成的。圖4(b)顯示了在10μm寬的脊 ...

置一個(gè)透鏡，焦距為18.607mm按照光柵方程，光柵一級(jí)光經(jīng)過透鏡后，偏移的距離為0.337773第1個(gè)光柵控制上下兩個(gè)點(diǎn)，第二個(gè)光柵控制橫向的點(diǎn)。可以理解首先有中心兩點(diǎn)，經(jīng)過光柵后，形成上下兩個(gè)點(diǎn)。然后經(jīng)過第二個(gè)光柵，形成左右兩排點(diǎn)陣。因此中間那列點(diǎn)陣使用不改變的。右邊的點(diǎn)陣，偏移的距離也是不改變的，但是隨著光柵旋轉(zhuǎn)，偏轉(zhuǎn)的角度也在變化。第二個(gè)光柵相對(duì)于第1個(gè)光柵為90度時(shí)，兩個(gè)方向移動(dòng)距離都是0.3377um，因此第二個(gè)點(diǎn)的位置為第二個(gè)光柵相對(duì)于旋轉(zhuǎn)了60度情況下，右下角的位置第二個(gè)光柵相對(duì)于第1個(gè)光柵相對(duì)旋轉(zhuǎn)為30度的情況下了解更多詳情，請(qǐng)?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：https://ww ...

準(zhǔn)直透鏡。，焦距?1.5英寸。另一個(gè)相同的透鏡將準(zhǔn)直光束聚焦到室溫碲化汞鎘（MCT）探測(cè)器上。我們從接收功率中提取斜率效率，并注意到提高了20%，達(dá)到1.3 _x0005_ Ith。然而，此后光脈沖變得不穩(wěn)定，導(dǎo)致斜率效率在1.3 _x0005_ Ith以上下降了60%。這表明蝕刻收縮引入的散射不足以完全抑制高功率水平下的不穩(wěn)定性。圖4為了進(jìn)一步增加高階橫向模所經(jīng)歷的損耗，我們用Pt填充溝槽并重復(fù)相同的實(shí)驗(yàn)。圖3顯示了FIB和Pt填充前后器件的光電流-電壓（LIV）特性?！扒啊鼻€中的扭結(jié)和功率噪聲是由脈沖波動(dòng)（見圖3底部插圖）和指向不穩(wěn)定造成的，因?yàn)楫?dāng)光束轉(zhuǎn)向時(shí)，探測(cè)器上收集的光變少了。處理 ...