常用的拉曼光譜儀的頻率譜線校準(zhǔn)方法對于色散儀器，儀器上的波數(shù)或波長讀數(shù)不應(yīng)按面值計算。建議定期校準(zhǔn)儀器。校準(zhǔn)所涉及的時間取決于特定實驗所需的準(zhǔn)確度。色散光譜儀通常通過以下方法之一校準(zhǔn)頻率。1) 內(nèi)部標(biāo)準(zhǔn)當(dāng)需要1波數(shù)的精度時，可以使用內(nèi)標(biāo)。這些可以是溶劑帶的頻率或添加的非相互作用溶質(zhì)的帶的頻率。 將被測化合物的譜帶與內(nèi)標(biāo)的頻率進(jìn)行比較。但是，必須注意不要因為所研究的物質(zhì)與參考本身之間的化學(xué)相互作用而發(fā)生顯著的譜帶偏移。除了其簡單性之外，該方法與其他方法相比具有明顯的優(yōu)勢，因為從相對于內(nèi)標(biāo)的波段位置確定的頻率基本上與溫度無關(guān)。應(yīng)該注意的是，如果單色儀內(nèi)部的溫度控制出現(xiàn)故障，單色儀的絕對讀數(shù)可能會每 ...

拉曼光譜中熒光抑制方法的主要類別拉曼光譜在大多數(shù)應(yīng)用中的一個嚴(yán)重問題是強熒光背景，這部分歸因于拉曼光譜的低截面散射。在激光激發(fā)下，熒光與Stokes Raman散射同時發(fā)生，因為紅移的Stokes Raman散射與熒光發(fā)射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因為與激發(fā)波長相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當(dāng)用可見光激發(fā)時，熒光本底問題更為嚴(yán)重。拉曼光譜中的強熒光信號直接影響拉曼測量的準(zhǔn)確性和靈敏度。熒光和自發(fā)拉曼信號在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運的是，它們在以下性質(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量 ...

抑制熒光的時域拉曼光譜技術(shù)圖1顯示了激發(fā)激光脈沖、發(fā)射拉曼散射信號和發(fā)射熒光的時間輪廓。熒光過程包括激發(fā)、內(nèi)部轉(zhuǎn)換和發(fā)射三個重要步驟，每個步驟都發(fā)生在不同的時間尺度上。首先，入射光子激發(fā)熒光團(tuán)分子的時間為飛秒(10-15秒)量級。其次，振動弛豫的無輻射內(nèi)轉(zhuǎn)換過程也非?？?，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發(fā)射是一個緩慢的過程，大約發(fā)生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發(fā)射熒光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時間。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說明了熒光發(fā)射時間的統(tǒng)計分布。單熒光團(tuán)的熒光時間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時發(fā)生。由于拉曼信號比熒光信號的發(fā)射速度 ...

拉曼光譜簡介當(dāng)單色光照射到樣品上時，光與樣品發(fā)生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出現(xiàn)的散射光可以告訴拉曼光譜學(xué)家一些關(guān)于樣品分子結(jié)構(gòu)的信息。分析散射光的頻率（波長）可以發(fā)現(xiàn)，其中不僅存在與入射光波長相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強度大約是總散射光強度的10-7 。正是這些波長改變了的拉曼散射光能夠給我們提供有關(guān)樣品的化學(xué)成分和結(jié)構(gòu)信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉(zhuǎn)動、振動以及電子能級躍遷相關(guān)的范圍內(nèi)。散射光沿著所 ...

的創(chuàng)新視角。拉曼光譜通過使用XperRam Compact（Nanobase）光譜儀在室溫下進(jìn)行測試，所用激發(fā)光源為633nm。NMS陶瓷晶體的拉曼散射光譜如圖1所示，圖1（a）所示樣品的拉曼峰都很相似，基線都很平坦，并且振動峰都很尖銳。根據(jù)群論分析結(jié)果，空間群為P21/n的晶體應(yīng)該有24個拉曼有源振動模式（12Ag+12Bg）。然而，在實際的拉曼峰中，只有12個峰被檢測到，這是因為拉曼有源峰的疊加以及設(shè)備分辨率的影響。在100-270cm-1位置處，主要是由于A-位點陽離子（Nd3+）的振動。在270-460cm-1位置處，F(xiàn)2g(B)振動模式代表B-位點1:1的有序相。然而，振動模式11和 ...

2。如今，拉曼光譜已成為廣泛使用的探知分子振動模式的方法3，4。與其他分析化學(xué)方法相比，光譜方法可以提供很高的空間分辨率，探測裝置無需與樣品相接觸。分子振動光譜提供了相對較高的化學(xué)特異性，且不需要額外的標(biāo)記。然而，自發(fā)拉曼現(xiàn)象是一個非常弱的散射現(xiàn)象。如果直接使用自發(fā)拉曼進(jìn)行成像或者顯微研究，一張圖可能需要幾小時的采集時間。因此，相干拉曼方法，如受激拉曼散射如今被廣泛的應(yīng)用于顯微鏡研究。在這個應(yīng)用指南中，我們將講述如何使用Moku:Lab的鎖相放大器進(jìn)行受激拉曼散射的信號探測。背景介紹拉曼光譜是一種非破壞性的分析化學(xué)方法。它可以用來直接探測分子的振動模式。相比于基于電子能級的光譜光譜方法，拉曼 ...

多共聚焦顯微拉曼光譜儀的相關(guān)產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

行大面積生長拉曼光譜的測試采用商用的顯微拉曼設(shè)備（XperRam），包括一個泵浦固體激光器（波長為532nm），拉曼系統(tǒng)還配備一個激光掃描系統(tǒng)，其空間分辨率為20nm。物鏡（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，點的尺寸大約為1um。每個光譜的曝光時間為500ms，入射激光功率為2mW。拉曼光譜已經(jīng)被廣泛用于研究二維材料的振動特性并且定量確定他們的厚度。圖1顯示了通過CVD的方法在SiO2襯底上合成了單層單疇四方三形狀的MoS2薄膜一個區(qū)域的拉曼光譜成像。此三方MoS2薄膜的尺寸為~30um。MoS2薄膜的拉曼光譜通過兩個主峰進(jìn)行表征。一個被指認(rèn)為E_2g^ ...

ompact拉曼光譜儀，激發(fā)光波長和能量分別為532nm和0.5mW。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過另外一個Keithley 2400源表進(jìn)行測量。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發(fā)射率的調(diào)制很清楚。為了進(jìn)一步表征表面多層石墨烯的注入過程進(jìn)行了原位拉曼的測試。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜。對于一個贊新的多層石墨烯，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所報道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過程所引起的。對于一個低于2V的注入偏壓來說，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當(dāng)外加 ...

情況下，受激拉曼光譜中只出現(xiàn)一個振動頻率(以及它的倍數(shù))，這種效應(yīng)顯然沒有多大價值，因為人們希望盡可能多地確定基頻，以便描述散射分子的特性，或者為力場計算獲得數(shù)據(jù)。這種效應(yīng)的主要實際重要性似乎在于它提供的從原始激光束獲得移頻的強相干光的方法。逆拉曼效應(yīng)1964年首次通過實驗證明了這種吸收的存在。用頻率為Vo、強度低于受激拉曼效應(yīng)閾值的激光照射樣品S(苯)。同時，在反斯托克斯拉曼線的位置上，它被一個非常強的連續(xù)光輻照。所使用的連續(xù)光實際上是來自不同物質(zhì)S’(甲苯)的受激反斯托克斯特征，選擇它是為了在具有相當(dāng)寬的譜線的條件下覆蓋所需的頻率區(qū)域。該裝置在S的反斯托克斯頻率處觀察到強烈的吸收，其產(chǎn)生機 ...