旋轉(zhuǎn)，如空心高斯光束、拉蓋爾-高斯光束、高階貝塞爾光束、面包圈空心光束及LP01 模輸出空心光束等，這些空心光束的優(yōu)勢(shì)是捕獲粒子時(shí)所產(chǎn)生的熱效應(yīng)小，且具有常用的高斯光束形成的單光束梯度力光阱所不具有的新特性。傳統(tǒng)的全息技術(shù)則推動(dòng)了這些新型光束在光致旋轉(zhuǎn)方面的應(yīng)用研究。軌道角動(dòng)量則與光場(chǎng)的特定空間分布相聯(lián)系。具有軌道角動(dòng)量的光束可以通過(guò)旋轉(zhuǎn)的Dove 棱鏡來(lái)產(chǎn)生，但這需要在光學(xué)波長(zhǎng)范疇下很精確的布置棱鏡，實(shí)現(xiàn)較困難，且不能動(dòng)態(tài)改變光束的特性。全息技術(shù)的應(yīng)用克服了上述缺點(diǎn)，它使得人們利用合適的全息圖很容易地獲得具有軌道角動(dòng)量或特定衍射特性的光束，如拉蓋爾-高斯(Laguerre-Gaussian， ...

部分，以減少高斯光束對(duì)散射的影響。固定角度探測(cè)器位于45°散射角處，通過(guò)光纖連接光譜儀探測(cè)散射光強(qiáng)。旋轉(zhuǎn)探測(cè)器安裝在散射平面激光束的另一側(cè)，可以在散射角為15°-165°范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)。昊量光電獨(dú)家代理法國(guó)oxxius公司可見(jiàn)光波段激光器，品類齊全，用途多樣，可智能控制。歡迎您的咨詢。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束質(zhì)量，即M ＝1；M 因子越大，實(shí)際光束偏離理想高斯光束越遠(yuǎn)，則光束質(zhì)量越差。用M因子評(píng)價(jià)激光光束質(zhì)量仍存在許多困難，比如非穩(wěn)腔型高能激光器輸出光束不存在“光腰”的情況、能量分布離散型到靶光束束寬的二階矩定義適用性、硬邊光闌截?cái)喙馐|(zhì)量評(píng)價(jià)上的適用性等。而且在高能激光系統(tǒng)等能量輸送型應(yīng)用場(chǎng)合，實(shí)際光束的遠(yuǎn)場(chǎng)能量集中度優(yōu)劣不能簡(jiǎn)單的通過(guò)其M 因子來(lái)進(jìn)行衡量。5.環(huán)圍能量比BQ環(huán)圍能量比BQ，也稱靶上區(qū)域中功率比，定義為理想光束在某一“規(guī)范區(qū)域”中的環(huán)圍能量E 與實(shí)際光束在同一區(qū)域中的環(huán)圍能量E之間比值的方根，即BQ= 。環(huán)圍能量比反映的是遠(yuǎn)場(chǎng)焦斑上的能量集中度， ...

發(fā)散角較大的高斯光束。在兩個(gè)準(zhǔn)直器進(jìn)行耦合時(shí)，光束束腰在中間位置，耦合損耗最小，這就是準(zhǔn)直器所需要的工作距離。所以實(shí)際準(zhǔn)直過(guò)程是將尾纖端面放在準(zhǔn)直透鏡的焦距位置，然后微調(diào)尾纖與透鏡的距離，將準(zhǔn)直后光束的束腰放在工作距離，以保證耦合效率。二、分類光纖準(zhǔn)直器主要有兩種：自聚焦透鏡G-LENS（Grin Lens），其特點(diǎn)是折射率分布徑向減小，能夠使其中傳輸?shù)墓饩€產(chǎn)生連續(xù)折射，從而實(shí)現(xiàn)匯聚。球面透鏡C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地設(shè)計(jì)端面曲率來(lái)控制焦距，同時(shí)也因?yàn)榈统杀驹趹?yīng)用中更廣泛。尾纖分類主要有三種：PC (Physical Contact)，物理接觸。 ...

有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是一種無(wú)衍射光束，若在傳輸路徑中存在障礙物，則經(jīng)過(guò)障礙物后一定距離，沒(méi)有被遮擋的光線會(huì)在障礙物后重新干涉，光場(chǎng)可自我恢復(fù)，具有自愈性。貝塞爾光束具有無(wú)限延展的光場(chǎng)結(jié)構(gòu)，這使得其只能為理想的理論模型而無(wú)法真實(shí)存在，實(shí)際中一般采用貝塞爾-高斯光束作為貝塞爾光束的近似，在有限傳輸距離內(nèi)具有與貝塞爾光束相似的無(wú)衍射特性，超出最大傳輸距離后貝塞爾-高斯光束將不再存在。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢4006- ...

獲，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。（2）偏振光束與微粒相互作用將光束的自旋角動(dòng)量傳遞給微粒使其旋轉(zhuǎn)。（3）攜帶有軌道角動(dòng)量的渦旋光束與微粒作用時(shí)將軌道角動(dòng)量傳遞給微粒，使其旋轉(zhuǎn)。三、各種渦旋光的應(yīng)用原理渦旋光束的軌道角動(dòng)量可以由光鑷傳遞給粒子，使粒子在沒(méi)有其他任何懸掛設(shè)施的情況下繞著光軸旋轉(zhuǎn)而形成光學(xué)扳手，此時(shí)角動(dòng)量轉(zhuǎn)換由被捕獲粒子對(duì)激光的吸收來(lái)實(shí)現(xiàn)。渦旋光束的環(huán)形光場(chǎng)結(jié)構(gòu)意味著微?？梢员皇`于光軸附近的零強(qiáng)度的區(qū)域內(nèi)，若要實(shí)現(xiàn)第三維度即軸向的限制，在垂直于光軸的位置放置玻璃片即可。由于自旋角動(dòng)量也可由光子傳遞給微觀粒子使其旋轉(zhuǎn)，故可通過(guò)控制渦旋光束的偏振態(tài)的方式，來(lái)控制其攜帶的 ...

明確激光光束參數(shù)是激光工藝的基礎(chǔ)和前提。具體的參數(shù)包括光斑坐標(biāo)，大小，方位角，橢圓度，光強(qiáng)等。對(duì)于二維波束寬度的測(cè)量方法有以下幾類1.統(tǒng)計(jì)學(xué)方法統(tǒng)計(jì)學(xué)方法對(duì)于光斑的形態(tài)不進(jìn)行假定。具體方法有以下幾種：A. 對(duì)光斑數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計(jì)。可以以獲得整體的測(cè)試結(jié)果。比如光強(qiáng)，最大光強(qiáng)，最小光強(qiáng)，點(diǎn)亮的像素?cái)?shù)量，等。其中強(qiáng)度參數(shù)可以由如下公式計(jì)算得出。B. 二值化。根據(jù)ISO 13694，該方法用于平頂激光束的表征。通過(guò)給定一個(gè)或多個(gè)給定閾值來(lái)計(jì)算數(shù)據(jù)C.2nd moments。對(duì)于數(shù)據(jù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差進(jìn)行計(jì)算。這是ISO 11146中給出的方法。改方法描述了質(zhì)心相關(guān)的強(qiáng)度分布的標(biāo)準(zhǔn)差。為了減輕誤差的影響，可以在計(jì) ...

則是對(duì)于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長(zhǎng)度為晶體長(zhǎng)度的一半時(shí)的大小。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過(guò)率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射降到1%以下。溫度和周期一個(gè)PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長(zhǎng)決定。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)。Covesion庫(kù)存的PPLN晶體，每個(gè)系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)。我們的計(jì)算調(diào)節(jié)曲線對(duì)相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個(gè)sinc2 ...

。瑞利長(zhǎng)度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開(kāi)始傳播的。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達(dá)到最小，此后變平。從束腰到達(dá)最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來(lái)表示稱為瑞利尺寸。在Z0≤Z范圍內(nèi)高斯光束可以近似認(rèn)為是平行光束，光束的瑞利長(zhǎng)度越大則準(zhǔn)直性越好。發(fā)散角：一般用發(fā)散角描述激光的發(fā)散度，有多種方式去測(cè)量激光束的發(fā)散度，我們?cè)谶@里描述兩種激光束發(fā)散度的測(cè)量方法。方法1：使用一個(gè)已知焦距的透鏡測(cè)量遠(yuǎn)場(chǎng)激光束發(fā)散度，顯然完全發(fā)散θ=D/f，D是焦點(diǎn)位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發(fā)散角測(cè)量原理圖通過(guò)將CinCam分析儀放置在焦距 ...

則是對(duì)于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長(zhǎng)度為晶體長(zhǎng)度一半時(shí)的大小，光斑尺寸可減小一定的量，知道獲得最高效率。POPLN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過(guò)率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(gè)PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長(zhǎng)決定的。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長(zhǎng)，接受帶寬越窄，對(duì)溫度越敏感。在多數(shù)情況下，非線 ...