心在光軸上的同心光束入射于與光軸垂直的平行平板時(shí)，與光軸成不同角度的光線經(jīng)其折射以后，具有不同的軸向位移。這就是平行平板的球差。顯然，它就是實(shí)際光線與近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從而可以得到平行平板的實(shí)際球差公式，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級(jí)球差公式則可以從初級(jí)球差的一般表達(dá)式來(lái)得到，可見(jiàn)，平行平板恒產(chǎn)生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)中，如果物鏡的相對(duì)孔徑為1/3.5，二塊轉(zhuǎn)像棱鏡相當(dāng)于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級(jí)球差和實(shí)際球差分別為0.332 ...

中心為頂點(diǎn)的同心光束，這一光束的立體角決定了光學(xué)系統(tǒng)的成像范圍。同時(shí)，過(guò)入瞳邊緣的光線也必過(guò)孔闌的邊緣和出瞳的邊緣。相關(guān)文獻(xiàn)：《幾何光學(xué) 像差 光學(xué)設(shè)計(jì)》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢(xún)4006-888-532。 ...

個(gè)點(diǎn)所發(fā)出的同心光束變成平行光束照射在物面上，從而避免了對(duì)物面上各個(gè)位置的照明不均?？吕照彰飨到y(tǒng)也可以看作是將臨界照明系統(tǒng)的「光源」替換為「光源+前置物鏡+光闌」，從而將光源通過(guò)前置物鏡成像在臨界照明的「孔徑光闌」處。實(shí)際上，柯勒照明的孔徑光闌位于臨界照明的光源位置?？吕照彰骺朔伺R界照明的缺點(diǎn)，這種照明法不僅觀察效果佳，而且是成功地進(jìn)行顯微照相所必須的一種照明法。此外，這種照明的熱焦點(diǎn)不在被檢物體的平面處，即使長(zhǎng)時(shí)間的照明，也不致?lián)p傷被檢物體。（2） 斜射照明：斜射照明方法中，白光光束的光軸與顯微鏡主體的光軸不在同一條直線上，而是與顯微鏡主體光軸有一定的夾角，斜入射在待測(cè)樣品上，因此稱(chēng)呼為斜 ...

，物點(diǎn)發(fā)出的同心光束與球面波對(duì)應(yīng)。此球面波經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后,改變了曲率。如光學(xué)系統(tǒng)是理想的，則形成一個(gè)新的球面波，其球心即為物點(diǎn)的理想像點(diǎn)(實(shí)際上,由于受系統(tǒng)有限孔徑的衍射，即使是理想系統(tǒng)也不可能對(duì)物點(diǎn)形成點(diǎn)像）。但是實(shí)際的光學(xué)系統(tǒng)的像差將使出射波面或多或少地變了形，不再為理想的球面波。實(shí)際波面相對(duì)于理想球面波的偏離就是波像差 (wave aberration)。通常在光學(xué)系統(tǒng)的出瞳處研究波像差，并計(jì)算波像差的具體數(shù)值。考慮到波面上的光程總是相等的，波像差就是實(shí)際光線與參考光線在參考波面上的光程差。由于計(jì)算中心點(diǎn)亮度、傳遞函數(shù)等都需要用到波像差，為計(jì)算方便一般在光瞳上是按2的冪打網(wǎng)格取樣，取樣越稀 ...