較小，依舊為近軸光線），只有這個(gè)角度對(duì)上的時(shí)候，才能保證耦合效率。而通過檢測(cè)來確定合適的工作距離，通常有兩種方式：1、通過將兩端的器件按照實(shí)際工作需要直接對(duì)接（或反射），測(cè)量輸出的功率，來判斷耦合效率。在工作距離合適時(shí)，耦合效率最高。2、測(cè)量準(zhǔn)直后輸出光束的光斑尺寸，通過光斑尺寸來判斷光束的特性，使束腰在理想的位置。參數(shù)指標(biāo)：Wavelength（波長）Insertion Loss（插入損耗）Return Loss（回波損耗）Tensile Load（拉伸荷載）Working Distance（工作距離）。四、相關(guān)設(shè)備在使用通過測(cè)量光斑的方法做光纖準(zhǔn)直器的過程中，測(cè)量高斯光束尺寸的方法主要有刀 ...

是實(shí)際光線與近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從而可以得到平行平板的實(shí)際球差公式，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級(jí)球差公式則可以從初級(jí)球差的一般表達(dá)式來得到，可見，平行平板恒產(chǎn)生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)中，如果物鏡的相對(duì)孔徑為1/3.5，二塊轉(zhuǎn)像棱鏡相當(dāng)于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級(jí)球差和實(shí)際球差分別為0.3322和0.3360?？梢钥闯龃藭r(shí)G級(jí)球差很小，但是該物鏡系統(tǒng)的球差容限假設(shè)為0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負(fù)球差來進(jìn)行補(bǔ)償。當(dāng)平 ...

說，我們已知近軸光線和主光線，之前我們所說的近軸光線的概念為軸上的點(diǎn)發(fā)出并通過入瞳邊緣的光線，而實(shí)則這是D1近軸光線；軸外某視場(chǎng)點(diǎn)發(fā)出的通過入瞳中心的“近軸”光線稱為第二近軸光線；軸外某視場(chǎng)點(diǎn)發(fā)出的通過入瞳中心的光線稱為該視場(chǎng)點(diǎn)發(fā)出的主光線；包含物點(diǎn)和光軸的平面稱子午平面(tangential plane, meridianplane)，該面內(nèi)的光線稱子午光線 (tangential ray,meridional ray)；包含主光線并與子午平面垂直的面稱弧矢面(sagittal surface)，該面內(nèi)的光線稱弧矢光線(sagittal ray)；軸外點(diǎn)和球心的連線稱為該折射球面的輔軸 (s ...

;，它們與按近軸光線所算得的放大率β=nu/nu'或焦距f’=h/u'之差為即表示系統(tǒng)偏離正弦條件的程度。二、等暈條件光軸上校正了球差并滿足正弦條件的一對(duì)共軛點(diǎn)，稱為齊明點(diǎn)或不暈點(diǎn)。單個(gè)折射球面存在三對(duì)無球差的共軛點(diǎn)，其中l(wèi)=l’=0和l=l’=r這二對(duì)顯然滿足正弦條件,而由l’=(n+n’)r/n’和l=（n+n’)r/n這一對(duì),可得所以,以上三對(duì)共軛點(diǎn)都是滿足正弦條件的齊明點(diǎn)。正弦條件以軸上點(diǎn)完善成像為前提。但從球差的討論可知,實(shí)際的光學(xué)系統(tǒng)僅能對(duì)物點(diǎn)發(fā)出的光束中的一個(gè)帶或二個(gè)帶的光線校正球差,因此，即使是軸上點(diǎn)也不可能是真正的完善成像。此外,軸上點(diǎn)球差校正不佳或不能校正時(shí) ...

種色光分別作近軸光線、0.707 帶光線和邊緣光線的追跡后,就可算出像差值和畫出如下圖所示的三 色球差曲線。據(jù)此可全面判斷軸上點(diǎn)像差的校正狀況。垂軸平面上近軸軸外點(diǎn)或大孔徑小視場(chǎng)系統(tǒng)的軸外點(diǎn),只要根據(jù)軸上點(diǎn)光線的追跡結(jié)果，就能通過計(jì)算正弦差值來判知其 像質(zhì)。遠(yuǎn)離光軸的點(diǎn)會(huì)產(chǎn)生所有像差,因此需對(duì)軸外點(diǎn)進(jìn)行全部像差的計(jì)算。這種計(jì)算至少應(yīng)對(duì)邊緣視場(chǎng)和 0.707視場(chǎng)點(diǎn)進(jìn)行，每點(diǎn)的孔徑取值與軸上點(diǎn)相同。對(duì)于絕大多數(shù)能以二級(jí)像差表征高級(jí)像差的光學(xué)系統(tǒng)，以上計(jì)算已足夠。對(duì)于那些不能忽略高級(jí)像差的系統(tǒng)，計(jì)算的光線數(shù)應(yīng)該有所增加。 一般計(jì)算六個(gè)視場(chǎng)點(diǎn)，取值為 Kw = -1，-0.85，-0.707，-0.5 ...

面追跡的獨(dú)立近軸光線。結(jié)論是，在近軸區(qū)域，光線可以通過投射到兩個(gè)對(duì)稱平面上來追跡，而投影的路徑完全受正常的近軸光線追跡規(guī)律和兩個(gè)對(duì)稱平面上的近軸曲率Cx,Cy的控制。為了更清楚地強(qiáng)調(diào)這一點(diǎn)，我們可以將上述兩方程分別寫入獨(dú)立的光線追跡方程中。對(duì)于這個(gè)旁軸射線的(x，xu)分量，我們有注意這兩個(gè)方程與由球面構(gòu)成的RSOS的近軸子午光線追跡方程完全相同。其中x-z對(duì)稱平面將是子午線部分。所以我們可以想象我們有一個(gè)與變形系統(tǒng)的x-z對(duì)稱平面相關(guān)的RSOS，我們稱之為相關(guān)的x-RSOS。對(duì)于這個(gè)旁軸射線的(y，yu)分量，我們有我們可以看到，這兩個(gè)方程與球面構(gòu)成的另一個(gè)RSOS的近軸子午線跟蹤方程完全相 ...

中任意任意的近軸光線(傾斜的或不傾斜的)，其分量和分量彼此完全獨(dú)立，并根據(jù)它們各自的光線追跡方程將它們投影到x-z和y-z對(duì)稱平面上通過系統(tǒng)進(jìn)行光線追跡，我們得到了一個(gè)非常重要的結(jié)論:當(dāng)我們處理一個(gè)變形近軸射線的分量時(shí)，我們可以想象我們正在處理這個(gè)近軸光線在x-z對(duì)稱平面上的投影。這個(gè)投影可以進(jìn)一步想象成一個(gè)近軸光線，停留在相關(guān)的x-RSOS的x-z子午線平面上。因此，相關(guān)的x- RSOS的所有高斯光學(xué)結(jié)果都可以直接應(yīng)用到這個(gè)變形近軸光線的分量上，除了每個(gè)量現(xiàn)在都有一個(gè)下標(biāo)x，包括x-近軸物體平面位置 , x-近軸入口瞳孔位置 , x-近軸邊緣射線角 和高度 , x-近軸主射線角和高度等等。下 ...

有兩條獨(dú)立的近軸光線。通常我們?nèi)∵吘壒饩€和主光線，任何第三條近軸光線都可以寫成這兩者的線性組合。類似地，在一個(gè)變形系統(tǒng)中，由下列兩式我們也可以證明只有兩條線性無關(guān)的近軸光線。為了證明這一點(diǎn)，假設(shè)我們有兩條已知的近軸斜射線，它們?cè)诿鎗上的分量分別為和這兩條光線線穿過系統(tǒng)的路徑由上兩式完全確定。假設(shè)我們還有第三條未知的近軸光線，我們將其在面j上的相關(guān)分量表示為假設(shè)我們可以把第三個(gè)未知近軸光線的分量寫成兩個(gè)已知近軸光線分量的組合，形式如下其中是曲面j上的比例常數(shù)，我們可以通過解這些方程得到它們的值。如果我們能證明與曲面數(shù)j無關(guān)，并且在整個(gè)變形系統(tǒng)中都是常數(shù)，那么我們就知道對(duì)于這第三條未知的近軸光線， ...

中任意第三條近軸光線與兩條已知的近軸光線之間的線性組合關(guān)系。兩個(gè)已知的近軸光線之間也存在特殊的關(guān)系——變形拉格朗日不變量，類似于RSOS中的拉格朗日不變量關(guān)系。對(duì)于兩個(gè)已知線性無關(guān)的近軸斜光線線的 分量，我們有由上式，我們有因此對(duì)于所有曲面，我們有上式給出了變形系統(tǒng)x-z對(duì)稱平面上兩條已知近軸斜光線的投影之間的聯(lián)系，它與相關(guān)x-RSOS中的拉格朗日不變量關(guān)系非常相似。使用完全相同的方法，我們可以發(fā)現(xiàn)因此對(duì)于所有曲面，我們也有上式給出了已知的兩條旁軸斜光線在y-z對(duì)稱平面上的投影之間的聯(lián)系，它與相關(guān)y-RSOS中的拉格朗日不變量關(guān)系非常相似。當(dāng)常數(shù) 在其最大可能值時(shí)，我們將它們替換為 (與兩個(gè)相 ...

且任何其他的近軸光線都可以被書寫為這兩條光線的線性組合，實(shí)際上，使用四個(gè)單獨(dú)已知的非斜近軸光線更方便——在x-z子午線平面上追蹤的與x-RSOS相關(guān)的近軸邊緣光線和主光線以及在y-z子午線平面上追跡的與y-RSOS相關(guān)的近軸邊緣光線和主光線。當(dāng)我們處理任意變形近軸(傾斜或非傾斜)光線的分量時(shí)，我們將使用位于變形系統(tǒng)的x-z對(duì)稱平面上的x-邊緣光線和x-主光線。類似地，當(dāng)我們處理同一變形近軸光線的 分量時(shí)，我們將使用停留在變形系統(tǒng)的y-z對(duì)稱平面上的y-邊緣光線和y-主光線。讓我們寫 作為x- rsos中x-邊緣和y-主光線的相關(guān)參數(shù)，y同理，在j曲面上。我們可以得到是整個(gè)系統(tǒng)的比例常數(shù)，可由任 ...