的相對孔徑和視場，為將其控制在適當(dāng)范圍內(nèi)，以保證整個(gè)像面上的優(yōu)良像質(zhì)，目前傅氏變換透鏡的焦距大多大于 300mm。圖1就是一個(gè)常用的系統(tǒng)。于是,長焦距的傅氏變換透鏡都采用下圖2所示的遠(yuǎn)距型結(jié)構(gòu)。為了同時(shí)校正物面像差與光闌像差，采用如下圖3所示的對稱結(jié)構(gòu)型式。四組元對稱遠(yuǎn)距型透鏡的前焦點(diǎn)到后焦點(diǎn)距離可以縮小到 左右。圖3顯示了雙遠(yuǎn)距對稱型和非對稱型中的兩種結(jié)構(gòu)型式示例，其中透鏡(b)為f'=70mm,輸人面直徑 48mm，頻譜面直徑5mm。由于頻譜面小,像方孔徑角達(dá)1/1.5。為充分發(fā)揮校正像差的潛力，采用非對稱結(jié)構(gòu)，末端的彎月形厚透鏡可起到以增大像方視場角的作用。圖1圖2圖3這類雙遠(yuǎn)距 ...

闌，底片框?yàn)?span style="color:red;">視場光闌。為保證軸外光束的像質(zhì)，可變光闌的實(shí)際位置大致設(shè)在攝影物鏡的某個(gè)空氣間隔中?？讖焦怅@的形狀一般為圓形，而視場光闌的形狀為圓形或矩形等。攝影物鏡的光學(xué)成像特性攝影物鏡的光學(xué)成像特性主要由三個(gè)參數(shù)決定，即焦距 f' 、相對孔徑 D/f' 和視場角 2ω。焦距 f'物鏡的焦距決定了物體在接收器上成像的大小。用不同焦距的物鏡對同一位置物體進(jìn)行成像時(shí),焦距越大,所得的像也越大。為滿足各種成像要求，物鏡焦距值相差很大，短的只有幾毫米，長的達(dá)數(shù)十米。變焦鏡頭，當(dāng)其焦距改變時(shí)，可以獲得不同放大倍率的像。相對孔徑 D/f'物鏡人瞳的直徑與其焦距之比稱為物鏡的相 ...

處的分劃板是視場光闌，目鏡往往是漸暈光闌，其大小影響軸外點(diǎn)成像的漸暈系數(shù)。若圖像接收器不是人眼，而是光電器件（如 CCD 及 CMOS 器件等），則可將它置于實(shí)像平面 A'B' 處。望遠(yuǎn)系統(tǒng)的視覺放大率 Γ 定義為：物體經(jīng)過望遠(yuǎn)系統(tǒng)所成的像對人眼張角的正切 ，與人眼直接觀察物體時(shí)物體對人眼張角的正切 之比。2. 望遠(yuǎn)物鏡的光學(xué)成像特性望遠(yuǎn)物鏡的光學(xué)參數(shù)由焦距 f′、相對孔徑 D/f′ 和視場角2ω。來表示。這些參數(shù)決定了望遠(yuǎn)系統(tǒng)的分辨率、像面照度、成像質(zhì)量和結(jié)構(gòu)尺寸。因此，根據(jù)使用要求，正確確定參數(shù)并合理選擇物鏡是十分重要的。(1) 物鏡的分辨率 ψ望遠(yuǎn)物鏡的分辨率用極限分辨角 ...

處的分劃板是視場光闌，目鏡住往是海暈光闌，其大小影響軸外點(diǎn)成像的漸暈系數(shù)。而對于測量用顯微系統(tǒng)，孔徑光闌沒在物鏡的像方焦平面上，以形成物方遠(yuǎn)心光路,提高測量精度。若接收器不是人眼，而是光電成像器件(如 CCD 及 CMOS 器件)，則可將它置于實(shí)像平面 A'B' 處。顯微物鏡的成像特性影響系統(tǒng)成像特性的主要是顯微物鏡。顯微物鏡較為重要的光學(xué)參數(shù)是數(shù)值孔徑和倍率，它影響系統(tǒng)的分辨率、像面照度和成像質(zhì)量。數(shù)值孔徑定義為顯微物鏡物方介質(zhì)的折射率 n 和物方孔徑角正弦之乘積，用符號 NA來表示，即(1) 顯微物鏡的分辨率δ顯微物鏡的分辨率是以它能夠分辨開兩點(diǎn)的較小距離δ來表示的，計(jì)算公 ...

方焦面上設(shè)置視場光闌，它到目鏡第①面的距離稱目鏡的工作距離，不能太短。尤其在測量用顯微鏡中，此距離應(yīng)保證近視眼觀察時(shí)不能因目鏡調(diào)焦而碰到分劃板。由于物鏡的高倍放大，目鏡只承擔(dān)很小的光束孔徑角，但視場相對較大，因此顯微鏡目鏡屬短焦距的小孔徑大視場系統(tǒng)，設(shè)計(jì)時(shí)首先應(yīng)考慮軸外像差，主要是倍率色差、彗差和像散的校正。一、惠更斯目鏡惠更斯目鏡是觀察用生物品微鏡中普遍應(yīng)用的目鏡，由二塊平面朝向眼睛的平凸透鏡相隔一定距離組成，如下圖1所示。朝向物鏡的那塊透鏡叫場鏡，朝向眼睛的那塊透鏡叫接目鏡。場鏡的作用是使由物鏡射來的軸外光束折向接目鏡，以減小接目鏡的口徑，也有利于軸外像差的校正。圖1通?；莞鼓跨R的二塊透 ...

和縫掃描、寬視場輕片顯微鏡成像和多焦成像。這些方法通常達(dá)到比點(diǎn)掃描成像快20倍的采集速度，即使它們對活細(xì)胞成像不夠快，但它們構(gòu)成了拉曼光譜許多其他應(yīng)用的合適替代品。在第②種策略中，通過使用不同的拉曼模式來增加拉曼信號的強(qiáng)度，這反過來允許更短的捕獲時(shí)間。在腦生理病理研究中，與自發(fā)拉曼相比，常用三種模式來提高信號強(qiáng)度:非線性拉曼散射技術(shù)，如受激拉曼散射(SRS)和相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)，以及表面增強(qiáng)拉曼散射(SERS)。圖1在拉曼散射的非線性模式中，使用多個(gè)激光刺激特定的振動(dòng)躍遷，從而增加信號的強(qiáng)度。簡單地說，在SRS中，樣品用自發(fā)拉曼中的“泵浦”激光照射，并結(jié)合較低頻率的“斯托克斯” ...

分割效果。寬視場照明和成像檢測窄帶濾波器可用于拉曼成像。第①個(gè)成功的現(xiàn)代儀器采用了干涉濾波器，它可以傾斜以改變通帶。隨后，聲光可調(diào)諧濾波器(AOTF)和液晶可調(diào)諧濾波器(LCTF)被引入到拉曼成像中，并提供了電子可調(diào)諧性?？烧{(diào)濾波器方法已被證明是測量隔離波段較有用的方法。如果只需要幾個(gè)幀來定義波段，拉曼成像可以相當(dāng)快。當(dāng)有許多重疊波段或非線性背景時(shí)，許多圖像必須以不同的拉曼位移拍攝，時(shí)間優(yōu)勢就消失了。需要注意的是，聲光濾波器的透射率僅為50%左右，而液晶濾波器的透射率約為20 - 40%。相比之下，電介質(zhì)濾光片通過80-90%的入射光。這種差異是因?yàn)锳OTF和LCTF都作用于線偏振光。在大多數(shù) ...

畸變系統(tǒng)的一般像差理論（一）-費(fèi)馬原理和漢密爾頓的特征函數(shù)我們將像差函數(shù)寫成冪級數(shù)展開形式，并表明在一個(gè)畸變系統(tǒng)中有16種主要的像差類型。我們還將證明畸變主波誤差和光線誤差之間的聯(lián)系。本次主要介紹介紹費(fèi)馬原理和漢密爾頓的特征函數(shù)。費(fèi)馬原理是幾何光學(xué)的基本定律之一，它指出:光線從點(diǎn)P傳播到點(diǎn)P '必須穿過一條光程長度，該光程長度相對于路徑的變化是靜止的。根據(jù)費(fèi)馬原理，我們可以得出一個(gè)重要的結(jié)論:對于光學(xué)系統(tǒng)中任意兩個(gè)非共軛點(diǎn)P和P '，都有且只有一條光線通過這兩點(diǎn)。如果P和P '是共軛點(diǎn)，這個(gè)結(jié)論是無效的，因?yàn)樗写┻^共軛點(diǎn)的光線都具有相同的光程長度。這一結(jié)論的理論重要性 ...

像系統(tǒng)的清晰視場為所成像中的一條線，根 據(jù)透鏡焦距和成像傾角可以計(jì)算出成像變形量。通過二級成像原理彌補(bǔ)一級成像的缺陷，利用一級成像在空間上呈現(xiàn)樣品實(shí)像，然后通過二級成像，在相機(jī)的感光芯片上成像。橢偏成像是相機(jī)經(jīng)過光電轉(zhuǎn)換，再進(jìn)行A/D轉(zhuǎn)換后形成的，圖像傳感器 中的電信號與接收的光強(qiáng)成正比，因此可以從采集的圖像中獲取樣品的表面形貌和厚度分布。分析橢偏圖像時(shí)要求原始成像圖具有較好的成像質(zhì)量，因此可以采用連續(xù)抓取時(shí)間積分法來提高圖像的信噪比，以此改善圖像的質(zhì)量。通過采用多樣點(diǎn)平均法來降低隨機(jī)噪聲對圖像定量分析的影響，提高可靠性。如果您對橢偏儀有興趣，請?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：https://ww ...

望遠(yuǎn)鏡物鏡的視場較小，例如大地測量儀器中的望遠(yuǎn)鏡，視場僅 1~2度；天文望遠(yuǎn)鏡的視場則是以分計(jì)的；而一般低倍率的觀察用望遠(yuǎn)鏡，視場也只在10 度以下。但物鏡的焦距和相對孔徑相對較大，這是為保證分辨率和主觀亮度所必需的，可認(rèn)為是長焦距、小視場中等孔徑系統(tǒng)。因此，望遠(yuǎn)鏡物鏡只需對軸上點(diǎn)校正色差、球差和對近軸點(diǎn)校正彗差，軸外像差可不予考慮，其結(jié)構(gòu)相對比較簡單，一般有折射式望遠(yuǎn)鏡物鏡、反射式望遠(yuǎn)鏡物鏡、折反射式望遠(yuǎn)鏡物鏡，這篇文章主要介紹折射式望遠(yuǎn)鏡物鏡。這類物鏡要達(dá)到上述像質(zhì)要求并無困難，但要求高質(zhì)量時(shí)，要同時(shí)校正二級光譜和色球差就相當(dāng)不易。后者常只能以不同程度地減小相對孔徑才能實(shí)現(xiàn)。這類物鏡常用的 ...