探測器件有：光電倍增管（PMT），工作在蓋革模式下的雪崩光電二級管（APD）等。在400至900nm光波段，以硅APD為敏感元件的單光子探測器性能良好，暗計(jì)數(shù)小于25cps，量子效率在650nm附近可高達(dá)到70%。但由于帶隙寬度的限制，硅APD對波長1微米以上的光沒有響應(yīng)。在近紅外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基于銦鎵砷（）APD的單光子探測器，其量子效率在1.55μm波長處能達(dá)約25%，暗計(jì)數(shù)約10^3cps左右?？傮w而言，不論光電倍增管還是基于APD的單光子探測器，其量子效率、暗計(jì)數(shù)等性能遠(yuǎn)不能滿足量子信息計(jì)數(shù)發(fā)展的需要，特別是針對所謂的線性量子計(jì)算，對單光子探測器性能 ...

檢測器（例如光電倍增管（PMT））進(jìn)行檢測。但是，CARS受其他非共振非線性光學(xué)效應(yīng)所產(chǎn)生的背景的影響。 這些影響不僅限制了CARS測量的實(shí)際檢測極限，而且使光譜失真（與分子振動共振相比）。 另一方面，SRS信號不受大多數(shù)其他非線性光學(xué)效應(yīng)的干擾。 但是，SRS是受激發(fā)射過程。 信號以入射光相同的波長發(fā)生。 SRS效應(yīng)僅略微增加/減少了斯托克斯束和泵浦束的光子數(shù)量。 這些變化很小，以至于無法通過常規(guī)的時(shí)域測量方法進(jìn)行測量。 因此，SRS需要具有鎖相檢測功能的光泵浦探測技術(shù)。光學(xué)泵浦探測技術(shù)和鎖定檢測：泵浦探針法是用于多光子檢測過程的一種普遍采用的方法。該實(shí)驗(yàn)通常涉及兩束超快(皮秒或飛秒)激光束 ...

鏡、單色儀和光電倍增管檢測器。整個(gè)系統(tǒng)由一臺專用的臺式計(jì)算機(jī)控制。線性Stokes參數(shù)，Q和U，由2f調(diào)制頻率測量，而圓形Stokes參數(shù)V，由第一個(gè)PEM的1f調(diào)制頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度。直流分量提供了總強(qiáng)度I。在我們能夠產(chǎn)生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為零。偏振計(jì)可從400nm調(diào)到800nm，并由軟件自動控制，并可以在選定波長范圍內(nèi)進(jìn)行離散的掃描。單色譜的光譜分辨率為15nm(FWHM)，最常見的采樣頻率為5nm步長。實(shí)驗(yàn)分別測量了樣品的透射和反射的圓偏振光譜。光路如圖1：在反射模式下，來自光纖耦合石英鎢鹵燈的光通過水平開口(B)進(jìn)入直徑為200mm ...

探測器，比如光電倍增管（PMT）進(jìn)行探測。然而，CARS的探測同時(shí)會受到一些其他非共振非線性光學(xué)現(xiàn)象產(chǎn)生的背景。這些背景限制了實(shí)際使用這種CARS的檢測極限，并同時(shí)使所測得的光譜與自發(fā)拉曼相比產(chǎn)生一定畸變。另一方面，SRS信號不受到大多數(shù)其他非線性光學(xué)現(xiàn)象的影響。然而，SRS的信號本身發(fā)生在與輸入光源相同的波長。SRS現(xiàn)象本身只相應(yīng)的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源。這些相應(yīng)較小的變化很難用常規(guī)方法進(jìn)行探測，因此，需要使用泵浦-探測以及鎖相法進(jìn)行探測。光學(xué)泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法。這些試驗(yàn)通常使用兩束超快激光。一束激光時(shí)刻對樣品進(jìn)行照射，另一束激光則通過調(diào)幅調(diào) ...

測器可以使用光電倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或單光子雪崩二極管 (SPAD)。 假設(shè)每個(gè)周期記錄一個(gè)以上光子的概率很低，每個(gè)時(shí)間段光子到達(dá)形成的直方圖表示從單次時(shí)間分辨模擬記錄中獲得的時(shí)間衰減。 如有必要，可以通過衰減樣品處的光來滿足單光子概率的前提條件。如上圖說明了如何在多個(gè)周期內(nèi)形成直方圖。激光脈沖反復(fù)激發(fā)產(chǎn)生光致發(fā)光。 激發(fā)和發(fā)射之間的時(shí)間差是由像秒表一樣的電子設(shè)備測量的。 如果滿足單光子概率條件，實(shí)際上在許多周期中根本沒有光子。應(yīng)該注意的是光子或空循環(huán)的出現(xiàn)完全是隨機(jī)的，只能用概率來描述。 因此，這同樣適用于各個(gè)秒表讀數(shù)。如上圖所示，秒表讀數(shù)被分成一個(gè)由一系列“時(shí)間段”組成 ...

抑制。其中，光電倍增管、強(qiáng)化電荷耦合器件(CCD)相機(jī)或CMOS單光子雪崩探測器(SPAD)作為時(shí)間門控探測器。為了抑制背景熒光，利用短持續(xù)時(shí)間(~ 5ps)、高重復(fù)頻率(~82 MHz)的脈沖激光和時(shí)間門寬為31 ps的微通道板型光電倍增管，利用單通道門控探測器實(shí)現(xiàn)了單光子計(jì)數(shù)技術(shù)。用于抑制乙醇中羅丹明6G樣本的熒光。拉曼信號的信噪比和拉曼熒光強(qiáng)度比分別為4.2和129倍時(shí)，與沒有門控的情況相比有顯著提高。另一種成本相對較低的拉曼系統(tǒng)包括一個(gè)重復(fù)頻率為6.4 kHz、脈寬為900 ps的脈沖二極管激光器和一個(gè)用于時(shí)間分辨光子計(jì)數(shù)的光電倍增管。該系統(tǒng)表明，在濃度為10-4M的羅丹明6G摻雜純苯 ...

0.6) 和光電倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 無需解掃描。PMT 信號用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在調(diào)制頻率為 20.25 MHz。對于 FM CARS 測量，使用了如圖1所示的 FOPO ，而對于標(biāo)準(zhǔn) CARS 測量，M1 的反饋路徑被機(jī)械快門阻擋。為了量化 FM CARS 與標(biāo)準(zhǔn)檢測靈敏度相比所實(shí)現(xiàn)的增加測量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀釋系列。對于該測量，dDMSO 的共振在2125 cm-1和大約 2145cm-1處的非共振貢獻(xiàn)以相同的平均功率處理在成像平面中大約 20 mW。對于此特定測量，LIA 檢測帶寬設(shè) ...

明和光子計(jì)數(shù)光電倍增管的單像素相機(jī)獲得的實(shí)驗(yàn)結(jié)果。參考文獻(xiàn)：Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科 ...

過將時(shí)間門控光電倍增管(PMT)與時(shí)間相關(guān)檢測相結(jié)合，能夠在時(shí)域內(nèi)實(shí)現(xiàn)高靈敏度的信號檢測。利用光纖的色散規(guī)律可以推導(dǎo)出常規(guī)的拉曼光譜。圖1圖1為該方法的原理圖。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣后不久(見上圖)以及在光纖中傳播足夠長的距離(見下圖)后的頻率-時(shí)間分布。在上圖中所描述的情況下，當(dāng)信號剛從樣本發(fā)出時(shí)，拉曼峰在頻域可以分離，而在時(shí)域則是混合的。在足夠長的光纖中傳播后，由于色散規(guī)律，不同頻率的峰值在時(shí)間上被分離。相反，與瞬時(shí)和瞬態(tài)拉曼信號不同，熒光發(fā)射具有更長的壽命。通過對光纖輸出信號的投影，我們可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進(jìn)行拉曼信號的區(qū)分。圖2中在最后還可通過檔位式反射鏡將信 ...

的熒光被一個(gè)光電倍增管接受，其時(shí)間信號被映射到相應(yīng)的像素上，zui終形成圖像。由于樣品被激發(fā)，信號是被逐點(diǎn)采集的，這種方法克服了散射組織的廣域成像中像素交叉干擾。由于雙光子顯微鏡具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦顯微鏡的良好替代方案。但雙光子顯微鏡或任何激光掃描顯微鏡的致命弱點(diǎn)是它緩慢的速度，因?yàn)闃悠肥前错樞蛑瘘c(diǎn)掃描成像的，這將是對更大的神經(jīng)元回路活動進(jìn)行成像的一個(gè)基本障礙。有各種掃描方法可用于改善速度，比如XY掃描振鏡 (< 10 fps) 或者是共振掃描器 (> 30 fps) 以及Z軸掃描的壓電控制物鏡。對于高速的3D體積成像，使用SLM液晶空間光調(diào) ...