便攜式L波段微波輻射計的設(shè)計與特性（轉(zhuǎn)譯自Portable L-Band Radiometer (PoLRa): Design and Characterization；Derek Houtz , Reza Naderpour and Mike Schwank）摘要：介紹了一種適用于地面遙感或無人機(jī)測繪的輕質(zhì)量、小體積雙偏振L波段輻射計。在ESA土壤濕度和海洋鹽度(SMOS)和NASA土壤濕度上有突出的應(yīng)用主被動(SMAP)衛(wèi)星的L波段輻射測量可用于反演環(huán)境參數(shù)，包括土壤濕度、海水鹽度、雪中液態(tài)水含量、雪密度、植被光學(xué)深度等。介紹了氣隙貼片陣列天線的設(shè)計和測試，并顯示可提供37°的3db全功率 ...

情況是太赫茲輻射（0.1到10THz）的產(chǎn)生，由于高效光電導(dǎo)天線的進(jìn)展，在zui近幾年中太赫茲輻射得到了廣泛關(guān)注。THz頻段對于科學(xué)和工業(yè)應(yīng)用非常重要，因?yàn)樗试S對許多在可見光和紅外線下不透明的材料進(jìn)行非侵入式檢測和分析。應(yīng)用包括檢測1到5 THz范圍內(nèi)的光譜特征，以區(qū)分外觀相似的塑料和爆炸物[16]、通過不透明包裝進(jìn)行質(zhì)量控制監(jiān)測、對油漆進(jìn)行微米級精度的非侵入式層厚度測量[17]、高分辨率氣體光譜學(xué)、以及作為標(biāo)簽自由分析生物組織的X射線技術(shù)的替代方法（因?yàn)門Hz輻射不會產(chǎn)生電離效應(yīng)）[18]。這些應(yīng)用通常采用太赫茲時域光譜技術(shù)（THz-TDS）來解決。在THz-TDS中，一個光脈沖列在一個發(fā) ...

然陽光的光譜輻射的裝置。它在皮膚病學(xué)中主要用于進(jìn)行光測試，以確定紅斑劑量，表征太陽能電池，測試防曬霜和其他材料和設(shè)備。太陽模擬器的構(gòu)造相當(dāng)復(fù)雜。不僅要考慮光源的強(qiáng)度，還要考慮光譜響應(yīng)?？梢允褂脦追N類型的燈作為太陽太陽模擬器的光源。Xe光源通常被使用，因?yàn)樗鼈兊墓庾V行為更接近標(biāo)準(zhǔn)太陽輻射，但它們相當(dāng)昂貴?；蛘?，你可以嘗試耦合多個不同波長的led，但如果你真的想讓你的光譜與太陽光譜相匹配，這也很復(fù)雜，可能需要一些光學(xué)功;zui常見的選擇之一是使用鹵素?zé)簦谶@種情況下，流量可能相似，但光譜分布略有不同。圖1:用于太陽模擬器的鹵鎢燈光譜分布近年來已經(jīng)證明，超連續(xù)譜激光器是一種較好的裝置，可以獲得幾乎完 ...

光子晶體中的輻射模式耦合的電動力學(xué)過程等。同時，實(shí)驗(yàn)和理論研究結(jié)果都表明，光子晶體光纖可以解決許多非線性光學(xué)方面的問題，產(chǎn)生寬帶輻射、超短光脈沖，提高非線性光學(xué)頻率轉(zhuǎn)換的效率，用于光交換等。不難想象，隨著對PCF研究的不斷深入，相信PCF將在光學(xué)領(lǐng)域展現(xiàn)出更廣泛的應(yīng)用前景，并為實(shí)現(xiàn)更高效、高性能的光學(xué)器件和系統(tǒng)開啟新的可能，從而推動光學(xué)技術(shù)和科學(xué)研究的發(fā)展。如果您對光子晶體光纖有興趣，請?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.jiazhangclub.com/three-level-135.html相關(guān)文獻(xiàn)：[1]李曙光, 劉曉東, 侯藍(lán)田. 光子晶體光纖的導(dǎo)波模式與色散特性[J]. ...

程所有的電磁輻射，其電場和磁場的振動方向互相垂直，傳播方向相同。由于放射物的磁場矢量是由其電場矢量明確定義的，因此偏振分析也只需考慮一個即可。假設(shè)角頻率為w的平面簡諧波以速度c在z方向上傳播,λ為波長。 電場矢量含有兩部分Ex(z,t)和Ey(z,t),它可以表示為:式中,Eox和Eoy為波振幅;δx和δy為任意相位；t為時間。這兩部分的相位差可以表示成δ=δx-δy,,其中0≤δ≤2Π。2.橢圓偏振態(tài)一般情況下，相互垂直的兩束正弦振蕩的電磁波具有相同的頻率和穩(wěn)定的相位差，此時所形成的李薩如圖形是一個橢圓，因此，線偏振光和圓偏振光都可以認(rèn)為是橢圓偏振光的特例。對上面的兩個公式進(jìn)行運(yùn)算可以得到一 ...

面意思為受激輻射對光進(jìn)行放大。中國物理學(xué)家錢學(xué)森取其意將其命名為“激光”。根據(jù)發(fā)光持續(xù)時間的長短，激光一般被分類為連續(xù)激光和脈沖激光。脈沖光是由激光器產(chǎn)生的高強(qiáng)度、高相干性的光信號。與連續(xù)光相比，脈沖光具有更高的光強(qiáng)度和更短的脈沖寬度。光的脈沖寬度通常以飛秒（1fs=10-15s）為單位進(jìn)行測量。隨著激光技術(shù)的不斷發(fā)展，激光的脈沖寬度也在不斷縮小。1981年，貝爾實(shí)驗(yàn)室的?？说热瞬捎面i模技術(shù)將脈沖激光的脈沖寬度縮小到小于100 fs。2001年，奧地利維也納技術(shù)大學(xué)的克勞茨研究組在實(shí)驗(yàn)上成功地利用氣體高次諧波產(chǎn)生了脈寬為650 as的單個光脈沖[1]，使光脈沖寬度達(dá)到阿秒量級。2023年的諾貝 ...

線從北極向外輻射，指南針的針將與它們相切。磁力線離開北極，在南極再次進(jìn)入磁體，吸引鐵磁體向磁體移動，即使兩者相隔一定距離。圖1 (a)磁鐵或磁化材料外部的磁場表示，(b)放置在磁場H中的長度為l的棒上的一對磁力pH考慮一個長度為l的條形磁鐵，兩端磁極分別為p和-p，置于均勻磁場中(圖1b)。在這種情況下，磁力對產(chǎn)生扭矩L其中θ為外加磁場方向H與條形磁鐵磁化強(qiáng)度方向M之間的夾角。在這種情況下，積pl是棒的磁化強(qiáng)度M。在沒有摩擦力的情況下，力矩所做的功產(chǎn)生勢能U：這個方程特別重要，當(dāng)討論磁疇和它們的磁化向外施加磁場的重新排列時?？梢钥闯?，勢能在θ為0時具有zui小值。當(dāng)長l趨近于零值，且磁極強(qiáng)度p ...

是一個自發(fā)的輻射過程，也可以是晶體材料以振蕩形式將能量釋放到晶格的非輻射過程(成為聲子)。這個產(chǎn)生額外載體和隨后注入載體的重新組合稱為注入式電致發(fā)光。發(fā)光二極管發(fā)射的幾乎都是單色非相干光。發(fā)射光子的能量和發(fā)光二極管輻射光的波長取決于半導(dǎo)體材料形成p-n結(jié)的帶隙能。發(fā)射光子的能量近似由下列表達(dá)式?jīng)Q定：式中，h為普朗克常量；v為輻射光頻率；Eg為帶隙能，即半導(dǎo)體器件導(dǎo)帶和價帶的能量差。電子和空穴的平均動能由波爾茲曼分布決定，即熱能KT。當(dāng)KT<Eg時，輻射光子能量幾乎和Eg相等，輻射光的波長為：式中，c為光在真空中的速度。發(fā)光二極管的發(fā)光強(qiáng)度由Eg和KT的值決定。事實(shí)上，光強(qiáng)度是光子能量E的 ...

當(dāng)滿足索末菲輻射條件時就可以不考慮其對P點(diǎn)的貢獻(xiàn)。這樣，透光孔S1,決定了P點(diǎn)出的光波幅值Up。圖1衍射推導(dǎo)菲涅耳-基爾霍夫衍射公式：式中，(r1,n)為單位矢量r1和n之間的夾角，(ro,n)為ro和n之間的夾角。傾斜因子[cos(r1,n)-cos(ro,n)].如果點(diǎn)光源離開孔徑足夠遠(yuǎn)，對于孔徑上各點(diǎn)都有cos(r1,n)=1。另外設(shè)cos(ro,n)=-cosx,則可得：當(dāng)P點(diǎn)遠(yuǎn)離衍射屏?xí)r，x近似等于零，傾斜因子近似等于2，所以上式可改寫：這樣，關(guān)于空間某點(diǎn)P處的場值Up就可以極大的簡化得出。圖2中，包含坐標(biāo)原點(diǎn)O的孔徑被單色平面波照射。這里，利用g(xo,yo)來描述孔徑內(nèi)某點(diǎn)的光源 ...

映射為評估非輻射損耗和材料效率提供了一種迅速的方法。Photon etc.公司的IMA和GRAND-EOS高光譜顯微鏡提供了光譜和空間分辨的PL和EL圖，覆蓋了從幾百平方微米到幾平方厘米的不同視場。這些圖像能夠在2cm x 2cm的視場上顯示硅器件的EL圖像，捕捉到器件上的微小不均勻性，如圖1、圖2所示。這些不均勻性可能會影響器件的性能和效率，因此通過這些圖像進(jìn)行分析和評估對于改進(jìn)太陽能電池的設(shè)計和制造至關(guān)重要。利用這些技術(shù)，研究人員和工程師可以迅速識別并解決潛在的問題，以確保生產(chǎn)出高效且可靠的太陽能電池。圖1、1040 nm的高光譜數(shù)據(jù)中提取的硅器件的電致發(fā)光圖。圖2、1140 nm的高光譜 ...