近分子的電子躍遷時，拉曼信號可以大大增強，在熒光中占主導地位。這種現(xiàn)象是由于拉曼光譜的光譜選擇規(guī)則，導致共振拉曼光譜。一些非線性技術(shù)，如相干反斯托克斯拉曼光譜和受激拉曼光譜(SRS)也可以顯著增強拉曼信號，同時最小化檢測到的背景熒光的比例。7.其他抑制熒光的方法還包括偏振門控、采樣光學和幾何圖形、光漂白等。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多顯微拉曼光譜儀的相關(guān)產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

原子（分子）躍遷譜線中心頻率局限在某一特定的波長上 3）由于參考頻率是F-P腔的共振頻率，腔體的材料和環(huán)境溫度會影響腔體穩(wěn)定、因此采用低膨脹系數(shù)材料制成腔體，隔離外界震動以減小F-P腔的共振頻率漂移。4）通過對激光進行射頻調(diào)制，避開激光幅度噪聲的影響，可以達到散粒噪聲的極限。而PDH技術(shù)的關(guān)鍵在于F-P腔的設(shè)計，根據(jù)理想F-P腔的傳輸，大部分的入射光會被反射，只有當激光頻率與諧振腔模式匹配，才能透射，使用反射系數(shù)更高的反射鏡增加了F-P腔的精細度，與較低的精細度(藍色)相比，產(chǎn)生了更尖銳的條紋(綠色)（圖2）。因此更高精細度的F-P腔作為參考頻率對于激光穩(wěn)頻能起到很大作用。同時對激光相位調(diào)制的 ...

以及電子能級躍遷相關(guān)的范圍內(nèi)。散射光沿著所有方向輻射，伴隨波長的變化，其偏振方向也有變化。1. 散射光頻率不發(fā)生改變的散射過程稱為瑞利散射，就是Lord Rayleigh用來解釋天空之所以呈現(xiàn)為藍色的那種過程。2. 散射光頻率（波長）發(fā)生改變的散射過程稱為拉曼散射，拉曼光子的能量與入射光子能量相比可以增大，也可以變小， 取決于分子的振動態(tài)。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量較之入射光子變低（失去能量，波長紅移），而它的散射強度更大一些，這是因為在室溫下分子中大多數(shù)電子主要布居在振動基態(tài)（參見上圖所示）4. 分子中少量電子布居在較高的振動能級上，因此散射光子的能量可以大于入 ...

要小于相應的躍遷能級的自然線寬，并且對激光器的頻率穩(wěn)定性要求很高，為了獲得窄線寬、高功率、穩(wěn)頻率的冷卻光，可以采用注入鎖定技術(shù)。注入鎖定可以很好解決滿足這些需求。MOGLabs提供由種子激光器、放大器以及相應的控制器等組成的注入鎖定放大系統(tǒng)ILA，相比于昂貴的光學倍頻（SHG）系統(tǒng)，ILA更加緊湊和成本也更低，并且光束質(zhì)量優(yōu)于錐形放大器TA系統(tǒng)。在這里高輸出功率是由一個高功率激光器產(chǎn)生的，稱為從激光器（slave laser）或者放大器（amplifier）。并且采用一個低噪聲低功率的激光器輸出注入到放大器的諧振腔中，這個低功率激光器被稱為主激光器（master laser）或者稱為種子激光器 ...

裂引起的激子躍遷。C 與來自 d 軌道的帶間躍遷有關(guān)。隨著將塊狀 MoS2 轉(zhuǎn)化為量子點時發(fā)生的維度變化，MoS2 納米片的激子峰消失，并出現(xiàn)了新的吸收特征。由于量子尺寸效應，在 MoS2量子點中觀察到吸收峰藍移。此外，在 MoS2 QD 的 PL 光譜中，不存在 A 和 B 激子峰，并且在相對于原始 MoS2 的 PL 發(fā)射區(qū)域的更高能量區(qū)域中產(chǎn)生了新的強發(fā)射峰。 圖 1c 顯示了在 300 到 360 nm 的激發(fā)波長下分散在 DI 水中的 MoS2 QD 的 PL 光譜。 MoS2 QDs 中的PL 峰在激光照射過程后轉(zhuǎn)移到更高能量區(qū)域。光學性質(zhì)的這些變化與量子限制效應有關(guān)。您可以通過我 ...

研究材料四極躍遷的新方法的開發(fā)。OAM的產(chǎn)生需要合適的光學器件和足夠明亮的相干光源。當前不足：通常通過將光學元件（如可編程空間光調(diào)制器、階梯式相位板和螺旋菲涅爾波帶板）插入光的傳播路徑中，可以輕松產(chǎn)生OAM光束，然而這些方法不適用于現(xiàn)代X射線自由電子激光器（XFEL，目前科學應應用中亮度最高的X射線源）?；诖?，中國科學院上海應用物理研究所的Nanshun Huang和Haixiao Deng提出了一種不需要外部光學元件，直接從X射線自由電子激光振蕩器（XFELO）生成強OAM光束的方法。創(chuàng)新點：（1）利用XEFLO腔的布拉格反射鏡和縱橫模耦合，在傳統(tǒng)的XFELO結(jié)構(gòu)中進行模式選擇，從而產(chǎn)生自 ...

光基團從基態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)的能量要求時，多光子激發(fā)發(fā)生。熒光信號可以是進入生物樣品的外源探針（Hpechst,AlexaFluor488等），也可以是內(nèi)源分子（NAD(P)H或逆轉(zhuǎn)錄熒光蛋白）。（2）多光子成像對二次諧波（Second harmonic generation, SHG）生成敏感，即兩個光子瞬間將它們的能量轉(zhuǎn)移到一個波長減半的光子上。二次諧波生成不需要熒光基團，但要求分子結(jié)構(gòu)是高度有序和特別對稱的。最常見的滿足二次諧波生成的生物結(jié)構(gòu)是膠原。（3）多光子成像是一種非線性的過程，信號產(chǎn)生要求功率密度達到MW/cm2的量級。如此量級只有在顯微物鏡的焦平面才可以達到，因而將可以觀測的信號限 ...

腔，由激發(fā)態(tài)躍遷回基態(tài)，釋放能量，形成穩(wěn)定的激光輸出，但工作介質(zhì)中的原子受到激勵源激發(fā)后使處在高能級的原子數(shù)數(shù)目必須大于低能級上的原子數(shù)數(shù)目，這樣增益大于損耗，才能使光的在諧振腔中不斷得到增強產(chǎn)生較強的激光。因此合適的激光工作介質(zhì)和激勵源是激光器必不可少的組成部分。不同的工作物質(zhì)的激發(fā)光源波段各異，如今的激光工作介質(zhì)有固液氣和半導體在內(nèi)的幾千種，并涵蓋了從真空紫外到遠紅外的波段，按波段劃分的激光器種類大致如下表：激光器波段(λ)常用工作介質(zhì)遠紅外激光器25~1000μm自由電子激光器中紅外激光器2.5~25μmCO分子氣體激光器(5~6μm)近紅外激光器750nm~2500nm摻釹固體激光器( ...

導電子從基態(tài)躍遷到虛擬態(tài)，第二個光子誘導躍遷到激發(fā)態(tài)。雙光子吸收過程在多光子光學顯微鏡和多光子光學光刻中至關(guān)重要，這兩種應用都已商業(yè)化多年。多光子光學光刻已成為制造從納米級到微米級的三維(3D)結(jié)構(gòu)的成熟方法。在3D光學光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導致光引發(fā)劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強度的平方成正比。至關(guān)重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點不可避免的橫向和軸向拖尾，從而保證了沿所有三個空間方向的激發(fā)和后續(xù)化學反應的關(guān)鍵濃度。重要的是，沒有額外非線性的單光子吸收不能從根本上提供這種濃度來制造任意3D 結(jié)構(gòu)。為了獲得有效的雙光子吸收，通常使用鎖模皮 ...

半高寬與原子躍遷線的自然線寬相當，約MHz量級，并且原子的能級十分穩(wěn)定，因此共振吸收峰能夠作為理想的激光穩(wěn)頻基準頻率。87Rb原子的超精細能級結(jié)構(gòu)但是由于在室溫下原子進行強烈的熱運動，運動速度在一個很大的范圍內(nèi)分布，多普勒效應就很明顯了。對于某一頻率的激光，不同速度的原子“感受”的頻率是不同的，這導致了激光的頻率在很大范圍內(nèi)都會有相應的原子發(fā)生吸收，使吸收峰被展寬到原子平均速度的的多普勒移頻量級，約幾百MHz。并且對于距離較近的躍遷線，在這個展寬下會被合并到一起，吸收峰進一步被展寬。正是因為多普勒展寬，原子的吸收譜線寬比起外腔半導體激光器的線寬大了兩到三個數(shù)量級，無法用于穩(wěn)頻。需要在多普勒背景 ...