有相關(guān)的振動(dòng)躍遷。這意味著至少有一個(gè)泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調(diào)的。例如，假設(shè)一個(gè)固定的泵浦波長(zhǎng)為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續(xù)時(shí)間為1 - 2 ps，對(duì)應(yīng)于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動(dòng)躍遷的典型線寬。這種選擇優(yōu)化了峰值功率和光譜分辨率之間的權(quán)衡。較佳脈沖持續(xù)時(shí)間也可以取決于實(shí)驗(yàn)條件，因?yàn)橐呀?jīng)表明，在某些情況下，響應(yīng)是一個(gè)與時(shí)間相關(guān)的函數(shù)，因此信號(hào)可以對(duì)調(diào)制光束強(qiáng)度具有非線性依賴關(guān)系。3.近紅外波長(zhǎng)，從700到1200nm，較大限度地減少光損傷，這通常是由于多光子吸收，增加了組織穿透。4.高脈沖重復(fù)率，10 - 100MHz量級(jí)，較大限度地提高 ...

發(fā)頻率在電子躍遷附近調(diào)諧時(shí)，為熒光標(biāo)記目的開發(fā)的熒光團(tuán)顯示高達(dá)倍的振動(dòng)響應(yīng)的出色增強(qiáng)。結(jié)果是這種熒光探針可以通過CRS工藝在亞微米濃度下檢測(cè)到。這是重要的，因?yàn)樗_辟了在多標(biāo)簽樣品中映射不同探針的可能性，不同探針的數(shù)量受限于拉曼線的帶寬，而不是熒光的帶寬。由于檢測(cè)通道之間的串?dāng)_，在熒光顯微鏡中使用四個(gè)以上探針標(biāo)記樣品具有挑戰(zhàn)性，而在共振增強(qiáng)SRS成像中，多探針標(biāo)記可以擴(kuò)展到數(shù)十個(gè)不同的探針。就多重成像而言，這種能力是一個(gè)巨大的勝利，因?yàn)樵S多細(xì)胞生物學(xué)研究需要多個(gè)分子參與者的可視化來(lái)揭示細(xì)胞內(nèi)的過程和途徑。通過共振增強(qiáng)SRS提供的多路復(fù)用能力可以進(jìn)一步推動(dòng)到更低的探針濃度。通過讓探針選擇性僅由S ...

激特定的振動(dòng)躍遷，從而增加信號(hào)的強(qiáng)度。簡(jiǎn)單地說，在SRS中，樣品用自發(fā)拉曼中的“泵浦”激光照射，并結(jié)合較低頻率的“斯托克斯”激光。斯托克斯激光器頻率的選擇使兩種激光器之間的能量差(?v)與特定振動(dòng)躍遷的能量差相似，從而增強(qiáng)了該躍遷的發(fā)生，并增加了其信號(hào)(圖1)。對(duì)于每個(gè)泵浦和斯托克斯頻率組合，可以獲得單個(gè)振動(dòng)峰值的窄帶測(cè)量。通過鎖定其中一個(gè)激光器的頻率并改變另一個(gè)激光器的頻率，可以獲得寬帶或高光譜測(cè)量，因此可以掃描和檢測(cè)振動(dòng)躍遷的整個(gè)范圍。信號(hào)強(qiáng)度的增加使得512 × 512像素圖像的視頻速率成像達(dá)到25fps。此外，在SRS中，信號(hào)隨采樣分子的濃度線性縮放，允許定量成像。CARS也是一種非線 ...

距較遠(yuǎn)的拉曼躍遷的同步成像?，F(xiàn)在，他們正在使用Moku:Pro鎖相放大器和多儀器并行模式，僅通過Moku:Pro一臺(tái)緊湊的多通道設(shè)備進(jìn)行多種實(shí)驗(yàn)并捕捉低強(qiáng)度的SRS信號(hào)。面臨挑戰(zhàn)SRS是一種相干拉曼散射過程，可提供具有光譜和空間信息的化學(xué)成像。在典型的設(shè)置中,它使用兩個(gè)同步脈沖激光器, 即泵浦和斯托克斯(圖1), 以相干地激發(fā)分子的振動(dòng)。為了從嘈雜的背景中捕捉到非常小的SRS信號(hào), 高頻調(diào)制和相敏檢測(cè)方法是必要的。圖1:檢測(cè)到由于SRS導(dǎo)致的Stokes到泵浦光束的振幅調(diào)制轉(zhuǎn)移。所展示的泵浦光束的重復(fù)率為80MHz，Stokes光束具有相同的80MHz重復(fù)率，但也在20MHz處調(diào)制。通過這個(gè)檢 ...

光子只能激發(fā)躍遷進(jìn)入自旋下子帶。躍遷到自旋向上子帶只有在光子具有較大能量時(shí)才有可能。圖1.左:大塊砷化鎵中左圓偏振光(lc)和右圓偏振光(rc)的光躍遷，從重帶(hh)和光孔帶(lh)躍遷到導(dǎo)帶。右:計(jì)算出n↑= 1.5·1017 cm?3和n↓= 0.5·1017 cm?3的吸收光譜。α0表示非極化情況下的吸收。此外，躍遷必須遵守砷化鎵中的偶極子選擇規(guī)則。因此，兩個(gè)圓形光模式只能耦合到某些過渡。例如，左圓偏振光可以激發(fā)從重空穴帶到自旋向下子帶的躍遷，但不能激發(fā)從重空穴帶到自旋向上子帶的躍遷。綜上所述，導(dǎo)帶的自旋不平衡結(jié)合光學(xué)選擇規(guī)則，導(dǎo)致左右圓偏振光的吸收光譜如圖1右側(cè)所示。計(jì)算曲線清楚地揭 ...

粒子發(fā)生光學(xué)躍遷。在磁場(chǎng)的作用下，這種躍遷使得在磁光材料內(nèi)部傳輸?shù)淖笮龍A偏振光和右旋圓偏振光產(chǎn)生一定的色散差，導(dǎo)致zui終透射光的偏振面相對(duì)入射光旋轉(zhuǎn)了一定角度。（２）磁線振雙折射當(dāng)一束線偏振光以垂直于磁場(chǎng)方向的方向從磁光材料傳輸時(shí)，線偏振光被分解成兩個(gè)偏振光，兩種偏振光在材料中以不同的相速度傳播，即產(chǎn)生磁雙折射，這就是磁線振動(dòng)雙折射效應(yīng)。磁線振動(dòng)雙折射效應(yīng)與磁性材料的磁致伸縮密切相關(guān)，根據(jù)磁光材料的磁線振動(dòng)雙折射現(xiàn)象不同，可分為Cotton-Mouton效應(yīng)和Wagert效應(yīng)。（３）塞曼效應(yīng)塞曼效應(yīng)是指當(dāng)光源置于磁場(chǎng)中時(shí)，光源發(fā)出的譜線在磁場(chǎng)的作用下分裂成數(shù)條，分裂后的譜線之間的間隔的磁光現(xiàn) ...

度。對(duì)于電子躍遷,當(dāng)光波能量遠(yuǎn)高于帶隙時(shí),同時(shí)考慮電子和晶格的貢獻(xiàn)：這就是Selmeier色散公 式,實(shí)際應(yīng)用中用波長(zhǎng)代替能量作為參量：5.EMA(有效介質(zhì))模型有效介質(zhì)模型應(yīng)用于兩種或兩種以上的不同組份合成的混合介質(zhì)體系,多達(dá) 5種不同材料組成的混合材料、多晶膜、金屬膜、表面粗糙的膜、多孔膜、不同材料或合金的分界面、不完全起反應(yīng)的混合材(TiSi、WSi)、無(wú)定形材料和玻璃；其基本思想是將混合介質(zhì)當(dāng)作一種在特定的光譜范圍內(nèi)具有單一有效介電常量張量的“有效介質(zhì)”,是把均勻薄膜的微觀結(jié)構(gòu)與其宏觀介電常數(shù)相聯(lián)系.它包含3種有效介質(zhì)模型：5.1 lorentz-Lorenz有效介質(zhì)模型zui簡(jiǎn)單的異 ...

驅(qū)動(dòng)原子核的躍遷，這將為時(shí)鐘和光譜學(xué)研究納米shi界帶來(lái)新的可能性。另一個(gè)重大進(jìn)展是光纖激光頻率梳。光纖激光頻率梳利用光纖組件，可以長(zhǎng)時(shí)間連續(xù)運(yùn)行。科學(xué)家們還在研究和測(cè)試如何將光纖激光頻率梳應(yīng)用于太空，通過不斷改進(jìn)光纖激光頻率梳的性能、功率和耐用性，以適應(yīng)新的應(yīng)用和環(huán)境。盡管許多頻率梳目前的尺寸大約相當(dāng)于一個(gè)鞋盒，但科學(xué)家們一直在努力將其尺寸縮小，片上光頻梳在數(shù)據(jù)中心和其他高性能計(jì)算系統(tǒng)中具有更大的商業(yè)應(yīng)用潛力。特別是，其光譜學(xué)能力也可以整合到智能手機(jī)和可穿戴技術(shù)中，用于健康監(jiān)測(cè)。然而，實(shí)現(xiàn)這些應(yīng)用還面臨一些挑戰(zhàn)。盡管許多組件已經(jīng)被微型化，但將它們完全集成到單個(gè)芯片上仍然具有挑戰(zhàn)性。上海昊量光 ...

量后，從基態(tài)躍遷到某一激發(fā)態(tài)上，再以輻射躍遷的形式發(fā)出熒光并回到基態(tài)。將激發(fā)光關(guān)閉后，分子的熒光強(qiáng)度也將隨時(shí)間逐漸下降。假定一個(gè)無(wú)限窄的脈沖光（δ函數(shù)）激發(fā)n0個(gè)熒光分子到其激發(fā)態(tài)，處于激發(fā)態(tài)的分子將通過輻射或非輻射躍遷返回基態(tài)。假定兩種衰減躍遷速率分別為Γ和Knr，則激發(fā)態(tài)衰減速率可表示為：其中n(t)表示時(shí)間ｔ時(shí)激發(fā)態(tài)分子的數(shù)目，由此可得到激發(fā)態(tài)物種的單指數(shù)衰減方程：上式中衰減總速率的倒數(shù)τ＝(Γ＋Knr)-1即為熒光壽命。熒光強(qiáng)度正比于衰減的激發(fā)態(tài)分子數(shù)，因此可將上式改寫為:該式中，I0即為分子受激發(fā)時(shí)的zui大光強(qiáng)。我們將該熒光強(qiáng)度下降至激發(fā)時(shí)的熒光zui大強(qiáng)度I0的1/e（約37％） ...

，所需的光學(xué)躍遷矩陣元素尚未計(jì)算，而只是估計(jì)。這種情況隨著密度泛函理論和局部自旋密度近似(LSDA)的出現(xiàn)，使得精確的能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算成為可能。在此基礎(chǔ)上，并采用線性響應(yīng)理論的光電導(dǎo)率表達(dá)式，Callaway及其同事采取了下一個(gè)決定性步驟，他們計(jì)算了Ni和Fe的對(duì)角線和非對(duì)角線光電導(dǎo)率的吸收部分。由于MO克爾效應(yīng)和法拉第效應(yīng)與非對(duì)角線光電導(dǎo)率直接相關(guān)，這是MO光譜的第1個(gè)波段理論計(jì)算。理論和實(shí)驗(yàn)之間的一致性并不是壓倒性的?？ɡ退耐聸]有繼續(xù)計(jì)算對(duì)角線和非對(duì)角線電導(dǎo)率的色散部分，從這些部分他們可以計(jì)算法拉第和克爾光譜。八十年代末，幾個(gè)研究小組又開始研究MO光譜的計(jì)算問題。Ebert和Uspen ...