其中的 電子躍遷到激發(fā)態(tài)后，損耗光使得部分處于激發(fā)光斑外圍的電子以受激發(fā)射的方式回到基態(tài)，其余位于激發(fā)光斑中心的被激發(fā)電子則不受損耗光的影響，繼續(xù)以自發(fā)熒光的方式回到基態(tài)。由于在受激發(fā)射過程中所發(fā)出的熒光和自發(fā)熒光的波長及傳播方向均不同，因此真正被探測器所接受到的光子均是由位于激發(fā)光斑中心部分的熒光樣品通過自發(fā)熒光方式產(chǎn)生的。由此，有效熒光的發(fā)光面積得以減小，從而提高了系統(tǒng)的分辨率。STED顯微術(shù)能實現(xiàn)超分辨的另一個關(guān)鍵在于受激發(fā)射與自發(fā)熒光相互競爭中的非線性效應(yīng)。當(dāng)損耗光照射在激發(fā)光斑的邊緣位置使得該處樣品中的電子發(fā)生受激發(fā)射作用時，部分電子不可避免地仍然會以自發(fā)熒光的方式回到基態(tài)。然而當(dāng)損 ...

射產(chǎn)生的電子躍遷吸收帶，通過分析本征吸收的吸收帶我們可以從中挑選處合適的低損耗的窗口區(qū)，從而提高信號的傳輸效率。（2）非本征吸收損耗即雜質(zhì)吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工藝的不完善引入的了新的雜質(zhì)導(dǎo)致雜質(zhì)的吸收損耗。其中對非本征吸收影響比較大有兩種：1. 過渡金屬離子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，這些過渡金屬離子在0.6um-1.6um波段范圍內(nèi)光吸收能力較強(qiáng)，光纖制造過程中，過渡金屬離子的數(shù)量應(yīng)減少到十億分之一以下，這樣可以將損耗控制1dB/km以下。2. 氫氧根離子（OH-），水分子中解析出來的OH-振動吸收導(dǎo)致信號衰減并呈現(xiàn)出三個吸收峰：0. ...

能級就會發(fā)生躍遷，同時也伴隨著散發(fā)出一定量的紅外光。由于缺陷部位與正常部位的激發(fā)能級和導(dǎo)電率都不相同，因此激發(fā)出的熒光強(qiáng)度也不同，缺陷部位輻射的熒光強(qiáng)度要弱一些，只要利用圖像采集設(shè)備對發(fā)出的熒光進(jìn)行采集就可以根據(jù)亮度差異找出缺陷。鎖相熱圖法（LIT）：當(dāng)對處于暗盒中的太陽能電池施加一個脈沖電壓時，分路電流就會對太陽能電池的溫度分布造成一定的影響，只要對太陽能電池放射出的溫度場進(jìn)行成像就可以找出缺陷部位，這種檢測方法就叫做暗鎖相熱圖法（DLIT）；利用一個具有周期特性的脈沖光源對正負(fù)極斷路的太陽能電池進(jìn)行照射，之后對其散發(fā)出的熒光進(jìn)行成像，就可以根據(jù)熒光的強(qiáng)弱找出缺陷部位，這種方法就是開路照明鎖 ...

級以下的電子躍遷由于泡利阻塞效應(yīng)而受到抑制（圖三a）,導(dǎo)致發(fā)射率/吸收率降低.由于拋光銅板的紅外反射率很高（?100％）,而聚乙烯多孔膜是紅外透明的,因此多層石墨烯器件在拋光銅板上的透射率為0.因此,可以將表面多層石墨烯的發(fā)射率寫為ε＝α＝ 1-R,其中ε,α和R是拋光銅板上的表面多層石墨烯的發(fā)射率,吸收率和反射率.圖三d顯示了拋光銅板上多層石墨烯器件的原位反射率（RV / R0）.反射率測量表明,高于3 V時,反射率明顯增加.這意味著高于3 V的吸收/發(fā)射率降低與圖2c一致.此外,我們發(fā)現(xiàn)在500 nm以下的反射率幾乎沒有變化.這表明離子液體嵌入對于調(diào)節(jié)長波長范圍內(nèi)的光學(xué)效應(yīng)更有效。另外,將 ...

低能級電子層躍遷到高能級電子層。高能態(tài)的電子是不穩(wěn)定的，它會在極短的時間內(nèi)（10-8s），以輻射光的形式釋放能量后，回到原來的能態(tài)。這時發(fā)出的光即為熒光（fluorescence），其波長比激發(fā)光的波長要長，原理如圖2-6所示。利用物質(zhì)對光吸收的高度選擇性，可制成各種濾片，吸收一定波長范圍的光或允許特定波長的光通過，用來激發(fā)不同的熒光素，產(chǎn)生不同顏色的熒光。對于熒光的激發(fā)波長一般都在紫外和可見波段，而對于熒光的發(fā)射波段一般都在可見光波段觀察熒光一般都采用落射熒光觀察方式，就是激發(fā)光是由顯微物鏡照射到樣品上，而不是大家常見的在樣品下方進(jìn)行透射照明的方式，當(dāng)然也存在一些使用透射熒光的觀察方式，但是 ...

收入射光能量躍遷到導(dǎo)帶,產(chǎn)生電子空穴對,這時候去掉激發(fā)光,材料導(dǎo)帶中的電子從激發(fā)態(tài)回到基態(tài),緩慢放出較長波長的光,放出的這種光就叫熒光.如果把熒光的能量--波長關(guān)系圖作出來,那么這個關(guān)系圖就是熒光光譜.電子從激發(fā)態(tài)回到基態(tài)經(jīng)歷的時間即為熒光壽命.為了評估異質(zhì)結(jié)中載流子的分離和傳輸特性,可對異質(zhì)結(jié)進(jìn)行熒光壽命測試.上圖紅藍(lán)黑色曲線分別對應(yīng)WS2,ReS2&WS2界面,ReS2的熒光壽命.可以看到ReS2的熒光壽命幾乎沒有信號,由于ReS2區(qū)域的壽命比WS2和界面區(qū)域的信號弱得多,因此在這種泵浦探測波長下,無法從ReS2到WS2傳輸光生載流子.所以從WS2到ReS2的光生載流子的時間動力學(xué) ...

能級向高能級躍遷，測量在不同波長處的輻射強(qiáng)度就得到了紅外吸收光譜。拉曼光譜：光照射物質(zhì)，發(fā)生散射，其中非彈性散射的部分，散射光頻率相對于入射光頻率發(fā)生了一定變化，這部分非彈性散射被稱為拉曼光譜。紅外光譜源于分子中偶極矩的變化，拉曼光譜源于極化率的變化。二、拉曼光譜與紅外光譜活性判別法則1. 互排法則：有對稱中心的分子其分子振動對紅外和拉曼之一有活性，則另一非活性。2. 互允法則：無對稱中心的分子其分子振動對紅外和拉曼都是活性的。三、拉曼光譜與紅外光譜關(guān)系苯甲酸的紅外與拉曼光譜1）相同點：紅外光譜和拉曼光譜都可以用來分析分子結(jié)構(gòu)和化學(xué)組成，而且它們都屬于分子振動光譜2）不同點：1. 紅外光譜是吸 ...

收能量從基態(tài)躍遷到某個激發(fā)態(tài)，再以輻射躍遷的方式發(fā)出熒光回到基態(tài)。激發(fā)停止之后，分子激發(fā)出的熒光強(qiáng)度降到激發(fā)最大強(qiáng)度時的1/e所需的時間被稱為熒光壽命，它表示粒子在激發(fā)態(tài)存在的平均時間，一般被稱為激發(fā)態(tài)的熒光壽命。熒光壽命僅僅與熒光物質(zhì)自身的結(jié)構(gòu)和其所處的微環(huán)境的極性和粘度等條件有關(guān)，而與激發(fā)光強(qiáng)度、熒光團(tuán)濃度無關(guān)，因此通常來說是絕對的。通過測定熒光壽命，我們可以直接了解所研究的體系所發(fā)生的變化，了解體系中許多復(fù)雜的分子間作用過程。時間相關(guān)單光子計數(shù)法（TCSPC）是目前測量熒光壽命的主要技術(shù)，其工作原理如下圖所示：使用一個窄脈沖激光激發(fā)樣品，然后檢測樣品發(fā)出的第一個熒光光子到達(dá)光信號接收器的 ...

快即以無輻射躍遷的形式衰減到亞穩(wěn)態(tài)能級E2 上。由于Er3+ 在能級E2 上壽命較長，在其上的粒子數(shù)聚集越來越多，從而在能級E2和E1之間形成粒子數(shù)的反轉(zhuǎn)分布。這樣，當(dāng)具有1550 nm波長的光信號λEr通過這段摻鉺光纖時，處于亞穩(wěn)態(tài)能級的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態(tài)，并產(chǎn)生和入射光信號光（1550 nm）完全一樣的光子，從而大大增加了信號光中的光子數(shù)量，也即實現(xiàn)了信號光在摻鉺光纖中輸出時不斷被放大的功能。因此，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器EDFA。摻鉺光纖纖芯中鉺的摻雜濃度取決于光纖放大器的設(shè)計要求，通常摻雜濃度在100-1000×10-6 ，且集中在3-6 um的纖芯中。結(jié)語：光 ...

能量并從價帶躍遷到導(dǎo)帶，在天線表面瞬間（10-14 s）生成光生載流子（電子）。電子在偏置電場的加速作用下定向遷移生成瞬態(tài)光電流，進(jìn)而向外輻射太赫茲波。理論上只要外加電場足夠強(qiáng)，太赫茲輻射就可以得到顯著的增強(qiáng)，但是實際實驗中過高的能量會導(dǎo)致光電導(dǎo)開關(guān)被損壞。另外半導(dǎo)體基底、金屬電極的幾何結(jié)構(gòu)與泵浦激光脈沖持續(xù)時間共同影響著光電導(dǎo)天線（光電導(dǎo)開關(guān)）的性能。半導(dǎo)體基底須具有高載流子遷移速率、極短的載流子壽命以及高擊穿閾值。使用不同的波段激發(fā)往往需要不同的基底，常用的半導(dǎo)體基底材料有低溫生長的砷化鎵（LT-GaAs）、藍(lán)寶石（RD-SOS）等。光學(xué)整流法在線性材料中，雙光束傳輸時相互不干擾，可獨立傳 ...